SÉANCE DU 3 MARS 1919. ^^^ 



dont la valeur pour cô = ©o se réduit à 



( 5 ) '% = ,Uo cos côo 4- vo si n CDo + "/o, 



puisque £ est alors nul par hypothèse. Ces formules nous serviront dans un 



instant. 



Les rayons lumineux, tels qu'ils émergent du coUimateur C (fig. 2), ne 

 sont pas exactement perpendiculaires au méridien. Il convient de chercher 

 la valeur de Tangle de la normale p au méridien, avec la projection des 

 rayons issus du collimateur, sur le plan P, parallèle à la normale /? et à 

 l'axe optique de la lunette, orientée dans la déclinaison ©. Figurons sur la 

 sphère trigonométrique {fig. 3) : la trace X de la normale p; le plan de 



Fig.o. 



l'équateur XE; le plan P représenté par l'arc XL; enfin le point M où la 

 parallèle aux rayons issus du collimateur, menée par le centre, perce la 

 sphère, sa position étant définie par les paramètres constants XM = 9 et 

 MXE = to. Abaissant l'arc de grand cercle MQ perpendiculaire sur XL, 

 on a, dans le triangle rectangle XMQ, 



tang VQ = tango cos ((D — oj), 



OU, en raison de la petitesse de VQ et ç, 



(6) ; = XQ — acos(cO — ^^')= ^'Cf>sCD-f ôsinO, 



en désignant par a et b deux constantes. Telle est la valeur '^ de l'angle 

 cherché que nous désignerons par i^ pour lV) — cDo- 



Cela posé, figurons dans le plan P {fig. 4) le point nodal N d'émergence 

 de l'objectif. La normale p, considérée après réflexions à l'intérieur, des 

 deux prismes, disposés en A et B {fig. 2), prend une certaine orientation 

 dans le plan P. Menons la parallèle NS à cette direction. Elle fait un angle 

 constant r avec la trace NM du méridien, sur le plan P, quelle que soit la 

 déclinaison (D. Cette propriété est une conséquence immédiate de ce que le 

 système des deux prismes fait dévier une direction d'un angle constant, 



