SÉANCE DU lO MARS I919. 5o7 



OPTIQUE. — Les théories émissives et le principe de Doppler-Fizeau. 

 Note de M. Félix Michaux, présentée par M. Lippmann. 



Pour expliquer les phénomènes de Toptique des corps en mouvement, 

 on peut avoir recours soit au concept d'un milieu de propagation : éther, 

 en repos absolu (théorie de Lorentz-Einstein), soit à l'image de l'émission 

 (théories de Ritz, de J.-J. Thomson et Stewart, de Tolman). 



La théorie de Lorentz-Einstein nécessite, comme on sait, un changement 

 des notions de temps, d'espace, de masse, de force et de température. 



Les théories émissives ont l'avantage de n'entraîner aucune modification 

 de ce genre. Elles rendent compte, tout au moins dans une certaine mesure, 

 de l'effet Doppler. Toutes, en eff'et, s'accordent à considérer la vitesse de la 

 lumière émise par une source en mouvement comme étant la résultante 

 géométrique de la vitesse de la source et de la vitesse de la lumière issue 

 d'une source immobile. On démontre que, dans ces conditions, la longueur 

 d'onde n'est pas changée et qu'un observateur qui mesure la période de 

 réception des ondes constate une variation de la période obéissant à la loi 

 de Doppler-Fizeau. 



Michelson, Fabry et Buisson, et, plus récemment, Majorana ('), ont 

 pensé qu'en recevant la lumière émise par une source en mouvement dans 

 un interféromètre on pourrait mesurer la longueur d'onde indépendamment 

 de la vitesse de propagation, et, par suite, déciderentrela théorie de Lorentz 

 et les théories émissives. 



Le résultat de l'expérience est en faveur de la théorie de Lorentz. Je me 

 propose de montrer que, s'il met efTectivement en échec les théories de 

 Thomson-Stewart et de Tolman, il est néanmoins conforme à la théorie de 

 Ritz. 



Nous nous limiterons au cas où l'interféromètre est constitué simplement 

 par un miroir plan recevant normalement la lumière et devant lequel se 

 forment des ondes stationnaires. Il n'y a donc ni lames de verre ni lentilles 

 interposées sur le trajet des rayons lumineux. 



Si la source se déplace avec une vitesse v dans le sens de la propagation 

 du faisceau émis, la vitesse du rayonnement, d'après les théories émissives, 

 sera V -h (^ (V = vitesse de la lumière issue d'une source immobile). Dési- 



(') Comptes rendus, t. 167, 1918, p. 71. 



