5o8 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



gnons par u la vitesse du miroir comptée progressivement quand le miroir 

 fuit devant le rayonnement. Soit 



. 2TZt 



ro=:asin-=r- 



1 m 



le mouvement incident dans le plan du miroir. A une distance x du miroir, 

 le mouvement j dû à la lumière incidente sera identique au mouvement 



dans le plan du miroir au temps t + ^ _^'^__^^ - On aura donc 



z=i a sin 7= — t 



La réflexion ayant lieu avec changement de signe, le miroir fonctionne 

 comme une source dont le mouvement est 



. f'.ir.l \ . 2Tii 



La lumière réfléchie se propage avec une vitesse absolue qu'on peut 

 désigner par Y + v', c'est-à-dire une vitesse relative V + (^' h- it par rapport 

 au miroir. A la distance .x du miroir, le mouvement réfléchi sera donc 



. 2 TT / a- \ 



v' =z — a sin =^— I / — -TT -, • 



Cela donne pour le mouvement résultant 



. u.r / I I \ 



Y = r + V— 2a SinTîT— -r-, 1- ^ ; 



■^ -^ T,„ \\ -h i>— u V H- i' + u J 



2-R 

 X COS=T- 



.2; / I I 



t -{- - 



V + c' + // 



On en déduit, pour la distance entre deux nœuds, ou demi-longueur d'onde 

 apparente, 



2 



V 



La période T^ de réception des ondes sur le miroir se calcule aisément 

 en fonction de la période T de la source : c'est un problème analogue à 

 celui des courriers. On trouve 



T - TV ^ À 



