SÉANCE DU lO MARS 1919. 5ll 



dans laquelle les deux constantes ont pour valeur 



a = 0,024 ; K=:5,09. 



Divers expérimentateurs ont, d'ailleurs, démontré que cette forme (') 

 représente, avec une assez grande approximation, la constitution physique 

 de la vapeur d'eau surchauffée. 



Bertrand (-) a indiqué que cette forme s'applique également à un corps 

 dont le travail interne de dilatation est nul et dont les deux chaleurs spéci- 

 fiques sont fonction de la température seulement, leur difTérence . 



C/,— C,= AR 

 étant constante. 



Vitesse d'écoulement. — Ceci posé, en employant une méthode particu- 

 lière dont le détail se trouvera dans un autre Recueil, j'ai pu établir que la 

 vitesse d'écoulement V^ d'un pareil fluide sortant d'une tuyère à section 

 conique convergente, est représentée, au débit limite, par l'expression 

 suivante : 



Vc=: 4 , 43 i/ HT, ^^-^ — a ( p^ — iK- ) : 



dans laquelle T, est la température de la vapeur surchauffée en amont, 

 Po sa pression,/?,, la pression à la section de sortie, K le rapport des cha- 

 leurs spécifiques. 



Une fois connue la valeur K, on a, pour la vitesse et la pression de 

 sortie, les formules suivantes : 



k 



V,= 4,43v/^,5677T,-o,oo24(/>o-A). Pc = Po(^^^^' =:/>o x 0,6026. 



La chaleur spécifique sous pression constante s'obtient par la formule de 

 Heen, en fonction de la chaleur spécifique et du coefficient de dilatation du 

 liquide ainsi que de la chaleur de vaporisation. On trouve ainsi : 



6 



C„=:0,25o8 -h 0,000616 T + O, 1077 X 10 X T-. 



(') Tlmlirtz, Kœnig. Akadeinie der Wissenscliaften in Wien.t. 108, 1899. Essais 

 de Batelli. 



(-) Thermodynamique, p. i48. 



