SÉANCE DU 17 MARS I919. 555 



L'expérience montre que a est uniquement fonction de la longueur d'onde, 

 que |3 dépend seulement de la nature de la particule et que A varie à la fois 

 avec la longueur d'onde et la nature de la particule. La valeur de ces coef- 

 ficients est, en évaluant i\ en nombre de particules par a^ et d en a : 



ï. X A. 



A = oi'-, (j'i '1. o:'.4<)S. |i. /, = o!^.644. o;-'. 49S. 



Mastic 0,5 



Gomme-gutte o,5 



Aux erreurs d'expérience près, les valeurs calculées par la formule pré- 

 cédente, valable seulement pour les particules dont le diamètre est supérieur 

 à la longueur d'onde, sont identiques aux valeurs observées. 



4. On peut se demander si, en la modifiant, la formule de Lord Rayleigh 

 peut être appliquée aux grosses particules. En la remplaçant par une for- 

 mule plus générale ( ' ) 



I — ^ 



A étant une certaine fonction de N, de d et des propriétés optiques des 

 particules et du milieu dans lequel elles sont en suspension, l'expérience 

 montre, en effet, que l'on a pour une suspension déterminée la relation 

 linéaire 



log ( — loi; |- ) = log A + n logÀ. 



D'autre part, dans les limites où nous nous sommes placés, nous avons 

 trouvé que la fonction A était de la forme A = KNr/, K étant un coefficient 

 ne dépendant uniquement que des propriétés optiques des granules et du 

 milieu intergranulaire. 



Il est donc légitime d'appliquer aux suspensions à grosses particules une 

 formule de la forme suivante, dérivant de celle de Lord Rayleigh : 



I K-N •■! 



I — T = I — ^ '■ ' • 



.">. En résumé, nous croyons pouvoir dire que, pour une longueur d'onde 

 donnée, deux relations assez simples existent dans le cas de milieux à 



grosses particules entre l'absorption i — j- et les propriétés physiques de 



la suspension, c'est-à-dire la grosseur des particules et leur nombre. 



(') BoiTARic, Thèse de doctorat, iQ'?- 



