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C'est plutôt sous ce deuxième aspect que le problème se présente commu- 

 nément, et c'est le seul dont je m'occuperai ici. 



J'aurais voulu donner des formules tenant compte du covolume, comme 

 dans mes deux Notes précédentes; mais lee expressions que j'ai obtenues, 

 même en bornant l'approximation aux termes du premier ordre, sont si 

 compliquées qu'elles ne se prêtent pas aux calculs numériques. Pour rester 

 dans le cadre des applications pratiques, je suis donc obligé de négliger le 

 covolume. L'erreur ainsi commise sera d'ailleurs relativement plus petite 

 que dans les calculs des Notes précitées, car la vitesse moyenne du jet gazeux 

 se rapproche de la vitesse initiale, ainsi que nous allons le voir, et nous 

 pouvons toujours calculer celle-ci, en tenant correctement compte du 

 covolume, par la formule (4) de ma Note du 17 février. 



Soit cjç le poids de gaz, à la pression /)(,, contenu initialement dans le 

 réservoir, et soit aussi u le volume spécifique du gaz, lorsque, après détente 

 adiabatique, la pression est devenue/^. 



La relation de détente adiabatique, 



(i) /jaY~/?o«u"', 



C 

 où Y représente le rapport- des chaleurs spécifiques du gaz, donne, pour 



poids îTT du gaz restant dans le réservoir, 



( '3 ) W = TÎJo ( ^ 



d'où 



p. 



( 3 ) (i<57 = -~ yy„ "•' p " dp ; 



OU encore, en posant, comme précédemment, k = ? 



La quantité de mouvement <r/M, correspondant à ce poids dxs qui sort du 

 réservoir, est 



où w représente la vitesse du jet après détente complète jusqu'à la pres- 

 sion/),, de l'enceinte d'aval; et l'on a 



■7 or 



"^ pu 



Eli 



p . 



k 

 Supposons, pour préciser, que cette enceinte d'aval soit l'atmosphère 



