SÉANCE DU 24 MARS 1919. 609 



toute la face cristalline. Un cristal de calcite et deux de sel gemme furent superposés 

 de telle sorte que les faces de clivage considérées p se trouvaient dans un même plan 

 passant par l'axe de rotation. La vitesse de rotation ne fut que de 45' à Theure à cause 

 tie la très faible émissivité du bore. La plaque pix.tograpliique fut disposée assez loin du 

 cristal afin de réaliser une mise au point parfaite, la source vraie étant uu point situé 

 entre l'anticathode et le collimateur. Cette condition apparut importante et il fut 

 ainsi possible d'obtenir, dans certains cas. des raies nettes et extrêmement fines. 



Les spectres furent effectués sous la tension maximum de Go kilovolts 

 environ. Les cristaux de sel gemme donnèrent seuls des réflexions appré- 

 ciables. Les spectres continus étaient très réguliers, les discontinuités K du 

 brome et de l'aigent de la plaque très nettes et la plus courte longueur 

 d'onde était émise conformément à la relation du quantum. Dans un cas où 

 le bore était partiellement enchâssé dans une masse d'étain refroidie par 

 un courant d'eau et où une très faible partie des rayons cathodiques pouvait 

 rencontrer l'étain, on observa les quatre raies de ce métal. Pour éviter cette 

 cause d'erreur, le fragment de bore fut ensuite maintenu dans une pince 

 faite 'de deux fils de molybdène et le faisceau cathodique, parfaitement 

 fixe, creusa un cratère au centre du fragment. Le doublet K^du molybdène 

 n'était alors qu'à peine visible. Les spectres continus (faces p et a, ) 

 observés ici étaient uniquement dus au bore, mais aucune raie de longueur 

 d'onde voisine de A = o,Zi3U.A. ni même contenue dans Finlervalle 

 i,o<>. <o,2 U.A. ne put être décelée bien que les régions continues 

 fussent d'une intensité notable, fait remarquable pour un élément de poids 

 atomique inférieur à ceux des gaz de Tair. Si donc les rayons J du bore sont 

 émis avec une intensité appréciable, par rapport au spectre continu, ils 

 constituent une raie unique qui coïncide avec la discontinuité K de 

 l'argent. 



Nous pensons plutôt que les atomes n'ont, pour les rayons J, qu'une 

 émissivité extrêmement faible et hors de proportion avec l'émissivité K. 

 Nous avons, en effet, observé, au spectromètre de Bragg et par la méthode 

 d'absorption, la discontinuité J de l'aluminium. Elle est très faible et ne 

 dépasse pas 3 pour 100 de l'intensité du rayonnement voisin, même avec 

 une fente coUimatrice excessivement fine (largeur angulaire : 2'), un filtre 

 d'aluminium épais (3'""^) et une absorption élevée réalisée dans la chambre 

 d'ionisation par du bromuie de méthyle. Nous avons observé cette discon- 

 tinuité J„ pour la longueur d'onde A = o,3Gi = 0,001 U.A. (en prenant 

 A,^' = 0,48811. A.), en accord avec la valeur A = 0,3; U. A. obtenue par 

 lîarkla avec d'autres méthodes. 



