SÉANCE DU 7 AVRIL I919. 7l5 



Si l'on admet le principe des états correspondants, le premier membre de 

 chacune de ces équations, divisé par r^, doit avoir une seule valeur pour 

 tous les corps de même atomicité, pris à la même température réduite ; il 

 doit donc en être de même pour le second membre également divisé par iv ; 



et comme, dans ces conditions, -^^ l'etr, ou/, ont une seule et même 



valeur, la fonction a aussi aura une seule et même valeur. Elle est, comme 

 la fonction F, unique pour tous les corps d'une atomicité déterminée. 



L'une ou l'autre des formules (5) et (6) permet de déduire des faits d'ex- 

 périence une expression pratique de la fonction a, à la condition de 

 posséder quelques observations faites à diverses températures sur la densité 

 du tluide saturé, soit à l'état de vapeur, soit à l'état liquide. Pour chacune 

 de ces températures, la formule (5) ou (6) à appliquer ne contiendra 

 comme inconnue que la valeur de la fonction a qui se trouvera ainsi déter- 

 minée : il ne restera plus qu'à rechercher une expression convenable de 

 cette fonction, connaissant les valeurs, en nombre suffisant, qu'elle prend 

 pour différentes valeurs de la variable t. On procédera pour cela comme il 

 a été fait pour la fonction T. avec cet avantage qu'on disposera d'un moyen 

 précieux de contrôler l'exactitude des formules (5) et (6 ). On pourra, en 

 effet, partir de données expérimentales concernant successivement l'état de 

 vapeur et l'état liquide, pour établir sur deux bases distinctes la forme delà 

 fonction a, qui ne devra pas différer dans les deux cas. 



Mais avant de passer à ces recherches, nous devons nous arrêter à la for- 

 mule importante et bien simple qu'on tire par soustraction des équations 

 (5) et (6) : 



Aux températures suffisamment éloignées de l'état critique, le volume r, 

 de la vapeur est considérablement plus grand que le volume ç., du fluide 

 condensé à l'état liquide, et ce dernier volume devient négligeable dans la 

 formule (7) dont le second membre donnera une expression très approchée 

 du volume ç^ et, par conséquent, de la densité de la vapeur saturée, sans 

 qu'il soit nécessaire de connaître la fonction a. Mais cette formule présente 

 un intérêt d'un caractère plus élevé. 



La tension P de la vapeur saturée dune substance pure, à une tempéra- 

 ture donnée T, détermine, comme nous l'avons souvent rappelé, a;, j, eiy.. 

 On en déduit, par la formule (7), la différence r , — Co pour cette tempe- 



