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paroi, dans laquelle les particularités indiquées au paragraphe précédent se 

 trouvent réalisées. 



Soit, à cet effet, un terre-plein indéfini, que pour plus de simplicité nous 

 prendrons horizontal, et à la surface supérieure duquel on suppose appli- 

 quée une charge uniformément répartie /dont l'obliquité sur la verticale 

 soit égale à l'angle cp. Cherchant une solution qui ne dépende pas de y, on 

 aura 



/j /. si n 2 •/ = s/si o { £ = qr i ). 



D'où, pour déterminer y, l'équation 

 qui donne aisément 



sin (2 ■/ — 09 ) -h 11 — si n 2 •/ — £ = o, 



dy II si 11 2/ 



(U- 2/ lia- 



COS ( 2 / — c 9 ) -H -y- COS 2 •/ 



Gomme on a évidemment 2-/„ =: £ ( — +- o), on voit bien que la fonction 

 '/ (ic), partout continue, n'a pas de dérivée finie pour x = o. 



MÉCANIQUE DES FI.UIDES. — Su?' la célérité des (léjh^ralions. 

 Mote ( ' ) de MM. Joluuet et Crussard, présentée par M. L. Lecornu. 



I. L'un de nous a donné, dans les Comptes rendus du 7 avril 191 > et 

 reproduit dans sa Mécanique des explosifs (chez Doin, 1917 ), une formule 

 pour la célérité des déflagrations par ondes planes. Cette formule a été 

 obtenue en supposant une réaction chimique monomoléculaire dont la 

 vitesse, nulle au-dessous de la température d'inflammation, serait ensuite 

 proportionnelle à la température absolue. 



Dans la Zeitschrift des Vereins deutscher Ingenieure de 191 j, Niisselt a 

 donné une formule analogue. Sa théorie semble, à première vue, ne pas 

 exiger, pour la vitesse de réaction, des lois aussi restrictives. Mais ce n'est 

 qu'une apparence. En réalité, Niisselt remplace ces hypothèses par une 

 autre, relative à la chaleur dégagée par unité de longueur, qu'il est difficile 



(') Séance du 7 avril 1919. 



