SÉANCE DU lH AVRIL 1919. 85 1 



belles ne changent pas en y remplaçant o(j^') par hix). Faisons 

 X =^ .T^-\-\y. Klles deviennent 



\ ^ / ' ^ Il ( ■^•q — 'ly ) — li-{ ■^\> — '/y ) ^^-. j _ r^ h(.r^-^ ).y)'/.rû . 



' ~ /, /. (i ^ À- ) '' A e ■'"]_ j I -;- /.- 



Dans I,, le numérateur du coefficient différentiel est, en valeur absolue, 

 inférieur à 2a, sauf sur un ensemble de valeurs A, dont l'épaisseur relative 

 entre i et A est inférieure à a-, et dont la mesure dans cet intervalle est 

 donc inférieure à (A — i)a- <; Aa- = a. Donc T, est inférieur en valeur 

 absolue à l'expression (infiniment petite avec a) 



cit. .. r'-^"- dl 





On trouve de même 



'/.d'i. .. /'' '/.d'/. 



/ /.a/. / 



I -M^-'-l 



I 



I - a- 



Donc I(a:„, y) — J(a7o, )') = !(, -h I, 4^ 1. tend vers zéro avec y supposé 

 positif (ou toujours négatif). Donc T(\t„ ) existe et vaut O(.rn). 



PHYSIQUE, — Sur une 77iodiJication à la méthode fluorométrique de mesure des 

 rayons \, et son application à la mesure du rayonnement des ampoules 

 Coolidge. Noie de M. R. Bi<jrAi<D, présentée par M. .1. VioUe. 



Les mesures quantitatives relatives à l'énergie des rayons X ont été faites 

 par diverses méthodes (ionisation, fluorescence, elTets chimiques, élévation 

 de température) dans lesquelles un faisceau du rayonnement à évaluer 

 produit dans un milieu approprié un phénomène mesurable directement. 

 L'intensité I de ce phénomène est liée à la quantité E d'énergie de rayons X 

 absorbée pendant l'unité de temps, par une relation que l'on admet être de 

 la forme I = ^E. 



Pour que cette intensité I soit proportionnelle, non seulement à l'énergie 

 absorbée E, mais aussi à l'énergie E^ du faisceau incident, il faut que le 



milieu, siège du phénomène mesurable, absorbe totalement leravonnement 



E I 



incident. S'il en était autrement, lerapport -r?- et par suite le rapport jr varie- 



raient avec la nature du rayonnement à mesurer, puisqu'il n'existe aucun 



