SÉANCE DU 12 MAI I919. 937 



Par suite, (7) sera remplacé par 



Cette équation qui représente une conchoïde de spirale logarithmique 

 est précisément celle que donne la cosmogonie tourbillonnaire pour les 

 projections planes des trajectoires des masses planétaires primitives dans 

 la nébuleuse N. Ainsi donc, d'après ce qui précède, de telles orbites sont à 

 gravitation équilibrée et en chacun de leurs points l'attraction balance 

 exactement la force centrifuge, laissant amsi entièrement le champ libre 

 dans la direction radiale à toutes les forces d'origine purement mécanique 

 ou radiante qui peuvent prendre naissance dans un choc cosmique. 



Il ne faudrait pas déduire de (&) que la densité peut être infinie à la 

 distance /* = «; car, en réalité, les trajectoires planétaires ne prennent 

 naissance qu'à l'extrémité du rayon r= « + £ du renflement équatorial du 

 noyau S produit par le choc. 



Les nébuleuses spirales sont du type des spirales centrifuges et l'équa- 

 tion (7') convient sans doute à leurs branches comme elle s'applique aux 

 trajectoires divergentes des masses planétaires dans la nébuleuse primitive. 

 Il est facile de voir que dans le cas d'une résistance R de miheu, non 

 accompagnée de forces répulsives, la spirale sera centripète. En effet 

 (H. P01NCA.RÉ, Hypothèses cosmogoniques, p. 1 19), on a, dans ce cas avec (2), 

 la condition 



d'où l'on déduit facilement, suivant les hypothèses faites sur R, 



0) = GJol,Rw7'M~^^ + 1/ (R const.), 



w = ojo ', I — '^J '^^ ^ ^ ^ ( R ~ oj2 r- ) . 



équations qui sont bien an type (i ) avec le terme en t de même signe que n. 



OPTIQUE. — Sur la vitesse de la lumière dans les milieux troubles. Note 

 de MM. Charles Chéneveau et 11e\é Audubert, présentée par 

 M. Lippmann. 



La diffusion de la lumière par les milieux troubles fait intervenir le phé- 

 nomène de dilTraction si les particules sont de diamètre inférieur à la Ion- 



