SÉANCE DU 12 MAI 1919. 939 



No-N' 



valeur a = ^r^ — ^5 on peut évaluer la valeur de (N — No) dans différents 



cas et la comparer à la valeur déterminée expérimentalement par la 

 méthode de réllexion totale. Par exemple, pour la raie D, on a 



Inclusion d'eau N'=r i , 33 dansuneréslneNo=: i ,48- 

 Émulsion d'eau N'=: i ,33 dans l'huile i\o:=i,47 

 ]<]muision d'huile N'= i ,47 dans l'eau No= i ,33. 



Ainsi l'indice du milieu trouble est toujours supérieur à celui du milieu 

 intergranulaire. 



Il paraît donc légitime de supposer que la réflexion joue un rôle impor- 

 tant dans tous les phénomènes optiques présentés par les milieux à grosses 

 particules. 



2'^ SiN'=No, a — o et le deuxième terme de la relation (i) s'annule 

 comme le premier. On voit donc bien que, dans ce cas, les particules trans- 

 parentes en suspension dans un milieu de même indice de réfraction ne pro- 

 duiront aucun trouble optique, fait confirmé par l'expérience. 



THERMODYNAMIQUE. — Sw V application de V équation de Gihhs-Eebnholiz^ 

 A — U =: T (-TTT ) 5 aux systèmes monovariants. Note de M. A. Boutaric, 

 présentée par M. Daniel Berlhelot. 



1. L'équation de Gibbs-Helmholtz, 



(,) ■^--^'-^{^): 



dans laquelle A représente le maximum de travail que puisse fournir un 

 phénomène isothermique accompli à la température T, et U la diminution 

 correspondante de l'énergie totale du système, a été établie pour les 

 systèmes thermo-élastiques dont l'état dépend d'au moins deux variables 

 indépendantes v et T (systèmes divariants). 



Pour de tels systèmes, elle permet de calculer sans ambiguïté la varia- 

 tion U de l'énergie totale en fonction de ç^ et de T quand on connaît la 

 variation A de l'énergie libre en fonction des mêmes variables. Connais- 

 sant U, elle permet de calculer A à une constante près. 



