SÉANCE DU 23 JUIN I919. 1273 



|5l désignant une constante d'intégration. L'élimination de ,3 entre les deux 

 équations précédentes fait connaître A, dont la valeur devra être portée 

 dans la formule (5). 



Le calcul peut se faire soit au premier, soit au second ordre d'approxi- 

 mation (en £-). 



L'approximation du premier ordre conduit, comme dans l'hypothèse 

 étudiée précédemment, à poser rrr = o, tandis que le premier terme de Ritz 

 est donné par 



(<j) 



/'• 



La structure de ce terme est la même que celle du terme/)' donné par (6), 

 L'ordre de grandeur des valeurs expérimentales de p s'accorde bien avec 

 l'une ou l'autre des formules (6) ou (9), en donnant à t une valeur qui est 

 une petite fraction du rayon de l'atome. 



En poussant l'approximation au second ordre, on trouve une formule qui 

 est exactement du type de la formule de Ritz. Si nous posons 



(y- 



n.,h, 



il Vient 



(10) 



2 :: y/'2 m p 



iihc{b'-— b"- 



4 



83^ 



c désignant la vitesse de la lumière, et les valeurs expérimentales de cî 

 s'accordent encore avec la formule (io\ En même temps il s'ajoute au 

 terme^y, un terme correctif du second ordre />^. dont la valeur est 



CI) 



{b-— b-){iob^-\- 



16 



l^Èlll 



(>omme conclusion, il semble permis de dire que la théorie des quanta, 

 même appliquée d'une façon très grossière, rend compte des formules spec- 

 trales du type de Ritz. Inversement, l'étude des termes expérimentaux p 

 et nr permettra d'obtenir quelques indications sur la structure de l'atome. 



/r 



l^f^ 



-,os /> 



r 



jj-ij L i Q R A. R y\Z 



