1296 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



et sur la trajectoire elle-même, ensuite, nous avons les deux équations 



(3l) Ycîf2=:zPcOSÔ, 



(82) h II- a = 



P 



C7 



P 



La deuxième peut s'écrire, en remplaçant — par sa valeur tirée de (m), 



(82') />/i2a = (X-4- Ytang0)i^-=X'(^S 



en posant 



(33) X'=X-|- Ytang5 = X ('i-f- ^tang^y 



La relation (3i) montre déjà que, si l'on monte en donnant aux ailes 

 l'incidence optimum a,„ (et nous verrons que l'on obtient ainsi une vitesse 

 ascensionnelle très voisine du maximum), la vitesse v sur la trajectoire est 



(3d) i' = i 



Vj, étant la vitesse au plafond, où le poids spécifique de l'air est gî,„. Ici, nous 

 considérons le plafond correspondant à l'incidence optimum a,„, un peu 

 inférieur au plafond véritable, qui correspond à l'incidence a^„ un peu 

 plus grande que a,„. 



L'angle étant toujours faible, généralement inférieur à 20", cosO diffère 

 peu de l'unité, et l'on voit immédiatement que la vitesse sur la trajectoire en 

 montée sous l'angle optimum est, à peu près, inversement proportionnelle à la 

 racine carrée du poids spécifique de l'air. 



L'équation (32) est analogue à l'équation (2) du vol horizontal, mais X 

 est remplacé par X', qui, en montée, peut être beaucoup plus grand que X, 



car Y' au voisinage de l'optimum, dans les avions modernes, est voisin 



de 8, et tangO peut s'élever au-dessus de o,4o; i H- ^ tangO est donc 



susceptible d'atteindre et, même, de dépasser 4- Il en résulte que le recul ct 

 de l'hélice, défini par l'équation (6') modifiée comme suit : 



(3o) - H- (7 = 2+ TTT^, 



(7 11 - X 



est beaucoup plus grand que dans le vol horizontal. 



