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Le calcul de la vitesse ascensionnelle à l'incidence optimum est relative- 

 ment simple. Etablissons dans (45) les coefficients pour correspondre à 

 cette incidence, j^o est alors j/,^. du plafond, et Ton peut écrire : 



(45') — zzi - — (i + i' tango) avec i' =: i — y'tangÔ, 



V V '« 



(Combinons cette valeur avec (3()) et {l\o)', il vient, en posant 



( -TT I =/ (finesse de l'avion), 



d>,„ (i — i' f)w„i cos9 



(46) 



ûj m„i cos9 — i' f'^ 



,, . . /(cT — Tn,nCos9) 



m,„ cosw — i /th 



relations qui permettent le calcul rapide de tangO, d'abord, par approxi- 

 mations successives, très rapidement convergentes, puisque les termes du 

 second membre de ( 17) qui dépendent de varient très peu; ensuite de 'h 

 par (4^), de w par (4*^), pu's de a et de n par (35) et (4). 



Je donnerai les résultats des calculs numériques dans une dernière Com- 

 munication. On constatera, ce que l'aspect de la formule (4<^ ) montre assez 

 clairement : i° que ki vitesse ascensionnelle décroU à peu près linéairement 

 avec l altitude : et 2" que celte vitesse dépend surtout de îrr,„, c est-à-dire de la 

 hauteur du plafond. 



Dans le cas où l'on applique un lurbo-compresseur qui maintient le 

 couple du moteur constant, il faut, dans les formules précédentes, rem- 

 placer A par A—; mais, comme on doit, en même temps, cbanger l'hélice 



pour maintenir la vitesse du moteur dans les limites voulues, le pas de 

 l'hélice de l'avion avec lurbo devient kW (k^ i), et l'on trouve : 



(49) n'(avec lurbo) =r /l /— - 



( ces 9 ) ' 57,, — /i"M/„ COS 9 



^vs k^,nCos9 — l' fm,, 



Par comparaison avec (4^^)? on voit : i'' que la vitesse ascensionnelle w, au 

 départ du sol, est notablement diminuée; et 2" que cette vitesse^ au lieu de 



décroître avec r altitude, croit au contraire à peu près proportionnellement à —, — 



