SÉANCE DU 3o JUIN I919. iSig 



L'intégrale doit être prise en faisant, au besoin, un nombre fini de tours, si 

 la trajectoire est rigoureusement fermée. 



A chaque position du point réel sont associées, si u est beaucoup plus 

 grand que co, un nombre ///z? de positions antérieures M^. du même point 

 dont les ondes atteignent le point réel au temps /. 



Gela constitue bien un champ à hérédité (suivant la terminologie de 

 Volterra), mais discontinue. 



Le point se meut donc dans le champ d'action de n points virtuels, qu'il 

 traîne derrière lui sur ;-a trajectoire ; car l'équation (i) ne peut être satisfaite 

 que pour des points distincts M^r., sauf dans le cas très particulier du mouve- 

 ment rectiligne avec la vitesse a égale à la célérité elle-même. 



3. Les mouvements quasi périodiques à étudier se classeront d'après le 

 nombre n des points virtuels actifs. Il paraît bien évident (*) que les 

 mouvements permanents seront des mouvements à nombre n constant; 

 l'énergie de la particule dans le champ de ses n positions antérieures, et en 

 général tout invariant intégral de son mouvement, éprouvera une varia- 

 lion finie lorsque le nombre n changera d'une unité; ce changement par le 

 passage d'une trajectoire permanente à n points actifs virtuels, sur une 

 autre k n-^ n' points actifs virtuels, sera accompagné de vibrations entière- 

 ment définies par la position dynamique classique du problème, et la loi 

 d'émission adoptée. 



4. Il semble donc que l'on puisse formuler une hypothèse dynamique 

 douée des qualités nécessaires pour représenter les propriétés essentielles 

 de l'atome de Bohr, lorsqu'on saura choisir la loi d'émission comme il 

 convient. 



Hyi'Otiièse I. — Outre la vitesse de la lumière, le milieu universel {éther) 

 possède une célérité de propagation beaucoup plus petite ^de V ordre de 

 quelques dizaines de ïdlomèlres par seconde (?)]. Les phénomènes de quanta 

 apparaissent lorsque les électrons se meuvent avec une vitesse supérieure à cette 

 célérité, le long d'orbites quasi périodiques , de telle sorte que r électron soit 

 à chaque instant dans le champ d'un nombre fini de ses positions antérieures. 



(') C'est une évidence quasi inluitive; mais, coninie c'esL là ce qui donne naissance 

 à la discontinuité analoi;ue aux quanta, il sera nécessaire de s'assurer qu'il en est bien 

 ainsi pour les lois d'émission dont on fera l'étude analytique complète. 



