254 NUOVE RICERCHE 



Quoste si doU'iinlnano chiamando B^ il valoic di B al principio del 

 tiMiipo quaiido x =: a , y zzzb . cd ollcniaino 



(44) mx -4- n ~ (ma -+- n) e^'>-'>>' ■ y = bc'^"' 



■DA,. 



La distanza a fra le due molecole (a^b)^ (oH-rrcos. T, ft-f-CTsli). 

 al principio del tempo , divenla alia fine di t 



V (x.— X)' -h (;>■,— ir — cr t/^s.'T e"*-*°"" -h sin.'T e-='*-*"'"' 



sul qual risultamenlo possono farsi osscrvazioni analoghe alle gia lor- 

 cate nel finire del n.° 7. 



So cerchiamo la nalura delle curve descritte da ogni molecola nel- 

 r interne della massa . troviamo per le (44) 



y = -^^ — ; — -' 



cioe curve della stessa nalura di quella della parete superiore: la co- 

 stante nel numeratore varia da una alFallra di queste trajeltorie . e 

 finisce col divenlar zero per lullinia, che e la relta del fondo. 



10." Polrebbc, come toccammo al n. ' 4, nascere duhbio sulla gcne- 

 ralita delle forme d'inlegrali otlenute col nietodo qui esposlo, giacche 

 se il principio di cavare i valori delle cos(anli dalle equazioni delle 

 pareti conduce a trovar forme opportune per la funzione /?, non e 

 provato che altre forme otlenute diversamente non potessero renderci 

 lo stesso servigio. A cio rispondiamo, che chiunque ha studialo i varj 

 melodi per T inlegrazione delle equazioni a differenzc parziali, sapra 

 che lenendo diverse vie si puo arrivare alio stesso fine: che qiiello 

 che interessa e di trovare una forma d"intee;rale conlenente un nu- 

 mero di arbitraric che corrisponda all' estensione del problema , tal- 

 che quando siano determinate, la questione sia abbracciata nella sua 

 lolalila. Allora la soluzione sara la vera, perche, se tutle le condizioni 

 siano contemplate, non possiamo credere chela natura segua diverse 

 maniere nella applicazione pratica delle sue leggi. Pertanto , che il 

 valore (20) assunto per la costante R abbia tutia la generalita conve- 

 nienle, quando si adotta Tequazione (3), viene provato mcdiante la 



