SUL MOTO DELLACQTJA. '253 



osservazionc die in lal caso (n."2) si ha una cquazionc di second' ordine, 

 il cui integrale non puo conlenere so non due funzioni arbitrarie, le 

 <|uali vcrrcbbero delerminate soddisfaccndo alle due condizioni som- 

 niinistrale dalle due parcli lambile. La nostra esprcssione adunque, che 

 gia soddislji a questc due condizioni, c die mediante la determinazio- 

 ne della forma (p si presta alF adenipiniento della residua equazione (3), 

 avra quella sufficiente estcnsionc die abbraccia tutta la questione. Di- 

 casi lo stesso per gli altri casi di moto qui addietro considerali. 



Resterebbe a Iraltarsi colic due coordinate il moto nelle correnti su- 

 periormente liberc: siccome pero qucsto problema e per se solo cosi 

 e«teso da meritare di essere contemplato a parte, lo abbiamo riserbato 

 pel Capo III di quesla Memoria. Quegli che amasse vedere tutto di 

 seguito quanto si riferisce al moto a due coordinate, potrebbe a di- 

 rittura passarc al Capo III, sallando il seguente. 



CAPO II. 



§ I- 



Esjioslzione generah del metodo per varj casi del moto dell' acqua 

 riferito a tre coordinate. 



H." Anche qui richiamando innanzi tutto le formolegenerali, notero 

 primieramente le tre equazioni meccaniche 



(.) X — u'zszf- ; r—v'—^ ■ Z — W—iP- 



dx dy ' dz ^ 



Y, Y. Z sono le componenti della forza acceleratrice esterna secondo 

 i tre assi ortogonali : «', v', w le derivatc totali pel tempo delle tre 

 velocita u, v, w secondo i tre assi: /) la pressione nel punto generi- 



CO {», J, z). 



L' equazione della continuita e 



, , du ^. dv ^^ dw 



dx ' dy dz 



