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principalinonlo due sezioni che serrino in mezzo un tronco di caimle : 

 qiiella superiore dieesi alPincile, qucUa inlcriore alio sbocco. Le mo- 

 lecole del fluido in inolo non appartengono che un momenlo a quelle 

 sezioni : nia allre sotlenlrano in eguali circostanze , cosicche non tro- 

 vianio difflcolta a supporre che Tespericnza ci faccia conoscere le ve- 

 locila che in una sezione corrispondono a diverse allezze. 

 Cio premesso , quando t e zero le (83) ci danno 



(85) I'd = H — gn + m sin. n ; I'b = K -{- g log. m -+- m cos. n 



e queste sono le due equazioni raediantc le quali determinare »i, n in 

 I'unzionc di a, 6, come sopra si e detto. Sono esse Irascendenti ; pero 

 sciogllcndo nelle (83) msin. (n-^ll) , m cos. {n+lt) nelle quantita equi- 

 valenli wsin.ncos. // + mcos.nsin. /(, wcos.ncos. /( — msin.nsin. /(: 

 e metlendo per m sin. n , m cos. n i valori cavati dalle precedenti (85) , 

 si possono dedurre due valori per m, n che sostituiti nelle slcsse (85) 

 ci forniscano due equazioni finite fra x, j', a, b, t e le costanli //, ^, / 

 le quali sono tali per rapporto a lutte due le variabilita di tempo e di 

 massa. Bastera aver indicata la traccia per una tale ricerca. 

 47.° Suppongo che pel principio del tempo siano 



(86) u — — r ; v — — s ' 



i valori delle velocita che corrispondono al punto (o, b) : gli ho fatti 

 negativi nelF ipotesi che la correnle vada contro V origine delle coor- 

 dinate. 

 Dalle (8i) ci vengono le due 



(87) Is ^ m sin. n ; g — /r r= m cos. n ; 



quindi le stessc (81) diventano 



Iv zzi — Is cos. It — (0 — Ir) sin. It 

 g -\~luziz{g — It) cos. It — is sin,7f , 



