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La visibilité V, due à l'effet Dôppler seul, est, d'après (2), 



(3) V, = e.p.(_!i!;^) ('), 



en désignant par X la différence de parcours (dans l'air) des deux faisceaux 

 interférents. 



3. L'effet des chocs a été envisagé d'abord par M. A. Michelson dans ses 

 beaux travaux sur les interférences, puis par d'autres savants (-). 



Ces formules, devenues usuelles, sont établies sur les bases suivantes : 

 On peut toujours, par la formule de Fourier, représenter une radiation 

 par la superposition de vibrations parfaitement régulières, dont l'intensité 

 est fonction de la longueur d'onde A. Considérons la raie spectrale comme 

 ainsi représentée par des courbes : (i) pour l'effet Dôppler seul; (2) pour 

 l'effet des chocs seul; (3) pour les deux effets réunis. Mesurons sur cha- 

 cune de ces trois courbes la largeur 20 de la raie à mi-hauteur. Pour la 

 courbe (i), 0, résulte de ce qui précède; pour la courbe (2), on calcule 0^ 

 en supposant que l'intervalle t de temps existant entre deux chocs est 

 constant. On a, en appelant L le libre parcours moyen. 



/ , _ i'>,i, \'7:Loge2 , _ i,3qi5r/.^ 



2 C 7T L C 



On admet que l'on a toujours 



et, de plus, que la visibilité des franges est liée au paramètre par la même 

 relation pour les trois courbes ('). Il vient ainsi, pour Invisibilité réelle V.,, 



(4) V3=ex|). 



l'i Log,2 



(les expressions sont seulement approchées; j'ai cherché à obtenir une 

 meilleure approximation, 



C) Lord Rayleigh, Phil. Mai;.. 1889. On admet que l'inlensité moyenne du layon- 

 nemeni des molécules ne dépend pas de ^', et qu'ainsi l'intensité du rayon considéré 

 est proportionnelle à F (y') c/v'. 



(^) A. MiCHEi.sox, P/iil. Mag., 1891 et 1892, et Aslioph. Journ., 189,); O. ScmiK- 

 ROCK, Ann. der Physik, 190G et 1907; Buisson et Fabry, Journal de Phys., 1912. 



C) Cette relation s'établit aisément, d'après l'expression de Oj et l'équation (3), 

 pour la courbe (i ). 



