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serait trois ou quatre fois plus éloignée que ce qu'indique l'hypothèse de 

 l'égalité d'intervalles entre deux chocs ( ' ). 



Calculons maintenant V3. Soit X,„ la valeur de X qui correspond à un 

 maximum; au minimum voisin, on a 



Puisque v' est très voisin de v^, il résulte de l'équation (5 bis), 



l'=2a^Nf F (y) 

 >-'c L 



l"=::2rt'-i\r F(v') 



2COs°7r — —Ile ' 



c 1 



I-t- I 2 sin-T: — I ) f 



dv', 



d-)' 



X 



Remarquons que -~ est un nombre entier ('); il résulte des deux équa- 



''(1 

 lions précédentes 



(7) V3=-=/ exp. -— ^-^(-^ ^ CÛS2- dv. 



6. En général, h dépend de c, et par suite de | v' — v„ |. Il n'y a d'excep- 

 tion que pour le cas limite où un gaz à molécules lourdes se trouve, en 

 minime proportion, dans un gaz à molécules légères (mercure dans l'hy- 

 drogène, par exemple). Nous reviendrons bientôt sur le calcul complet, 

 nous bornant ici à indiquer qu'en attribuant à h la valeur A qui convient 

 pour l'ensemble des molécules du gaz lumineux, on ne commet pas en 

 général une erreur importante sur V3. 



Si nous supposons que ce premier gaz est mélangé, en minime propor- 

 tion, à un second gaz qui a la vitesse moléculaire 11, on a (') 



<«' '=r7î('^)'^'«^^"=î('^)A/'^ 



(>) En efiet, dans celte hypothèse, on aurait t= j^ et la limite extrême serait 



AX _ 

 c 



(-) Il faudrait écrire X,„± — à l'exponentielle, mais Terreur est insensible. 



(') Il en résulte en effet, d'après (5 bis), -jtt j dl = o sensiblement. 

 (*) BoLTZMANN, T/icoric des gaz, \'<' Partie, Cliap. 1. 



