SÉANCE DU 16 JUILLET 1917. 91 



Arétul. Aj. A- 





Li 6,71.10-* 0,48 0,72 1,582 4.3.10'" j,8.io 



j\a 5,89 0,48 0,88 i,o53 4.1 4,7 



Cd 6,44 .i>i2 0,74 0,791 1,9 2,9 



Zn 6,36 0,81 0,70 o,846 2,6 4,3 



(]u 5,70 0,91 o,63 0,848 '!,3 4)4 



Mg 5,18 0,84 0,74 1,027 '^^^ ^'^ 



Ag 5,47 1,27 0,69 0,794 1,6 3,0 



Au 5,84 '>79 «.(Jg 0,766 1,2 



2,2 



Les valeurs de h el de -^ inscrites ici sont beaucoup plus grandes que les 



valeurs calculées d'après la théorie cinétique, qui donne en ellet, 

 à 2000** abs., pour cette dernière quantité, le nombre 3,9.10". La tempé- 

 rature est ici très mal connue, surtout pour les quatre derniers métaux, pour 

 lesquels on faisait usage d'une étincelle entre pôles métalliques; les quatre 

 premiers étaient employés à l'état de vapeur dans un tube de verre. En 

 évaluant à 800'' la température absolue de ceux-ci, et à 'iooo'' celle des 



autres, on trouverait pour -^ '-^^^ valeurs voisines respectivement de 8.10** 



et de 2.10* ou 3 ,10'^. 



Il faudrait donc, pour que l'hypothèse qui nous occupe rendît compte des 

 faits, que la probabilité d'un choc fût plus grande que celle qu'indique la 

 théorie cinétique, dans un rapport qui va de 3G à 5i pour les quatre 

 premiers métaux, et, pour les autres, de 100 à 200, autant qu'on peut en 

 juger. Nous retrouvons ici le même fait (jne pour les flammes, mais sur une 

 échelle un peu plus grande. 



4. Pour l'arc électrique, il résulte des nombres donnés par MM. Buisson 

 etFabry(') que, dans le vide, l'arc au fer donne (pour la région de 53oo A), 



. des interférences dont la limite correspond à r- = 180000 environ, et que 



cette limite est moitié moindre pour l'arc sous la pression atmosphérique. 

 Soient T, et T. les températures absolues de l'arc dans ces deux conditions; 

 il résulte de la limite observée T, = 2700 " abs. On en déduit, d'après (9), 



/,m,8.,o'»fi-^V 

 \ 1 i 1 / 



(') Journal (le P/iysitfue, 1910 el 1912. 



