SÉANCE DU l'""' OCTOBRE I9I7. 425 



théorie de la relativilé. On a commencé, par raison de moindre difficulté 

 expérimentale, à étudier la vitesse de la lumière émise par une source fixe, 

 et réfléchie par un miroir en mouvement; on essayera ensuite de répéter la 

 même recherche, pour le cas d'une source terrestre en mouvement. 



Bien que la question puisse semhler déjà résolue par les expériences de 

 Galitzine et Wilip (miroirs en mouvement et examen de la lumière par des 

 réseaux de diffraction), ou même par celles de Stark et Paschen sur les 

 rayons canaux, les conclusions qu'on peut tirer de ces expériences ne sont 

 pas très sûres. 



Je me suis proposé d'examiner la lumière réfléchie sur un miroir en mou- 

 vement par une méthode interférentielle simple, dont on va exposer le prin- 

 cipe. 



Il est facile de voir que si l'on admet que la vitesse d'un rayon de lumière 

 de fréquence n ne change pas, par la réflexion sur un miroir en mouvement, 



tandis que, par l'efl'etDoppler, la fréquence devient n' = n(i-+-^), où [3 = - 



{v étant la composante de la vitesse de l'image selon le rayon réfléchi, et c la 

 vitesse de la lumière), la nouvelle longueur d'onde sera A' = A(i -- p). Si, 

 au contraire, on admet que, à la vitesse c de la lumière incidente, on doit 

 ajouter ladite composante (hypothèse de Stewart, Thomson, Com- 

 stock, etc.), la fréquence nouvelle est encore ti' = n(( + p), mais la lon- 

 gueur d'onde reste inaltérée et égale à A. 



Ces deux hypothèses correspondent, respectivement, au deuxième 

 postulat de la théorie de la relativité, et à une sorte de théorie émissive ou 

 cmanalive de la lumière, dont on a un exemple dans l'étude critique de 

 W. Ritz. 



On a tiré parti de ces considérations dans la disposition expérimentale 

 suivante : 



La lumière employée esl celle de l'arc à mercure dans le vide (ligne verte, 7. = b[\'oV-V). 

 On fait tomber un rayon de cette lumière sur une roue de 38"" de diamètre, dont la 

 périphérie est munie de 10 petits miroirs uniformément espacés sur la péripliérie 

 même. Les plans des miroirs sont normaux au plan de la roue et sont légèrement et 

 également inclinés sur le rayon de la roue passant par chacun des miroirs. Des miroirs 

 fixes ramènent la lumière, successivement, sur un certain nombre des miroirs mobiles 

 de la roue (ordinairement !\), de sorte que, si la loue fait un ncmibre de tours par 

 seconde ^=(3o, la composante de la vitesse de l'image du derniei' miroir mobile, 

 selon le rayon réfléchi par ce miroir, est de pres(jue 4oo'" par seconde. Naturellement 

 la lumière qu'on peut recueillir par la réflexion du dernier miroir mobile est consti- 

 tuée par une série de lueurs presque instantanées de nombre 10^^ par seconde. Cette 

 lumière, qui semble à l'œil tout à fait continue, esl beaucoup plus faible que la lumière 

 incidente, mais suffisante pour les observations. 



C. R., 1917, 2- Semestre. (T. 165, IN' 14.) ^7 



