SUL MOTO PEUMANENTE DELL'ACQUA. o7 



dalla quale , sosliluendo per X il valorc (7) , dcduciamo 



(13) p —^(li) —ay — ^(«'H-v^) ; 



formola nolabile clie fa dipcndere la pressione p dalla slessa funzio- 

 ne /?, da ciii, giusla Ic equazioni (4), dipendono le due vclocila. 

 Sc soslitiiiamo il valore (12) ncUc equazioni (8), riponeiido in luogo 



delle zr. "> J' ) ^"'ic vi si generano, i valori dalici dalle (4) , cavianio 

 da enlrambe I' unica 



ossia (richiamando la (5)) la 



<-4) !-£=*(«)■ 



Quando si sostiluiscano in questa per w, v i valori (4) , si ollerra 

 (|uella equazione che nella Memoria precedenle chiamammo Fintegrale 

 di Mossotli. Giova notare che la funzione arbitraria di R nel secondo 

 niembro e la derivata per R di quella funzione che entra (equaz. ( 1 3 )) 

 nel valore della pressione. 



Consiileiazioni sttl moto pennanentc e appUcazioiic a correnti chiiise da parcti. 



ij.^^Cerchiamo di rappresenlarci alia mente un'immagine chiara del 

 fenomeno , perche cosi faccndo vedremo emergerc quasi sj)onlanea- 

 nicnle certe verita che si sarcbbero credute lontani corollarj della 

 leorica. Per fissare le idee, il piano sia verticale : considcrcremo in 

 esse uno spazio S limitato supcriormente e inferiormenle da due linee 

 o pareti, che per maggiore generalita supporremo entrambe curve, e 

 chiuso inoltre da due relle verlicali. Considereremo nello spazio S 

 lo scorrere continuo di un vclo fluido, e non lo considereremo che 

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