SUL MOTO PERMANElNTE DELL'ACQUA. 67 



cho scorrono in una incdesinia trajollorla, varlando dall'una all'allra 

 di qucsle liiice. Vuo ossorvarsi die il numcro rs cambicra per divcrsi 

 luoglil della Icrra , per escmpio , a diverse altczzc sopra il livello del 

 mare: in lal caso ognuno scnlira ragionevolc clic la forma p(x, y) 

 nel secondo membro dclla (26) non al)bia a cambiarc, ma cambii solo 

 il valor numerico del primo membro , come puo cambiarsi il valore 

 di un paramclro per una curva di cui si manticne la natura. Se quindi 

 s'innnaginino due canali in identiche circostanzc, uno piu basso, Tallro 

 pill alto relalivamentc al livello del mare: in questo secondo polra tro- 

 varsi una trajelloria eguale a quella clie coslituiscc il pclo del primo, e 

 sara quella interna dove, tra pel peso deiralmosfera, tra per un elTelto 

 provenienle, non oslante il moto, da una massa d'acqua al di sopra scor- 

 rcnte, la pressione eguaglicra quella deiralmosfera nel luogo piu bassoCK 



(*) II cliiarissimo geometra sig. Eordoni, in 

 una preziosa Nola posia in fondo ul suo opuscolo 

 iiilitolato : Eleincnlari dimostrazioiii delk for- 

 mole per le porlalc dclle bocche onlinarie, Pa- 

 iia, 1844, riconformando con divcrsi anda- 

 incnli di calculu i risultamcnli da me otlenuli 

 nel Capo III dulla Menioria precedcnle, venne 

 anclie al piinlo di dovcr ainniellcrc le pressioni 

 eguali per tulle le nioiccoie die percorrono una 

 incdesima linca (piando il nioloe stabiiilo. Pare 

 ch'cgli eerctii far disccnderc pnintanK'nte la 

 coblanza di pressione per ognuna di tali liiiee 

 dai due falti conibiiiati dclla pcniianenza del 

 niolo e deirincom|)n'ssibilita del licpiido. li sara 

 huona anctlie quesla slrada: nia forse il ragio- 

 nanieiitu non tuglie alTatlo ogni dubbiczza , 

 della quale ponno dar segno alcuni modi cir- 

 eospetti di dire usati dairaulore a pag. 56, e 

 sul fine della prefazioncella del suo libro. Vor- 

 rei sperare che il lenore della diniostrazione 

 addolla nel testo valga acon\intere il lellore 

 i-lie r cquazione (27) non si I'cgge pel solo ap- 

 poggio di una i|)otesi, ma come neeessariu con- 

 seguenza dclle cose giii rieonosciute \ere. 



Per me il ragionaniento dolalo di forza di- 

 inostrativa ( giova ii|)elerlo ) e quelle chc si 

 londa sui due princljij gia ben cliiarili del non 

 potere I' cquazione di una Irajeltoria interna 



diffcrire dalla (26) che pel niulalo valore di una 

 costante, e del non peter esscrvi qucsia co- 

 stante che mula nel secondo membro dclla 

 slessa (26). I\Ia per chi volesse un ragionanien- 

 to, non avendo riguardo agli antecedenli, ptio 

 valcre quello che ora soggiungo, il quale ba- 

 stera per lo meno a provare una grande ra- 

 gioncvolezza econ\enienza nel corollario poslo 

 qui sopra al num. 12. Nel moto stabilito con 

 una parcle superiormente fissa , gcneralmenle 

 parlando, la pressione non sara eguale per tulte 

 le molecole della linca fluida che lambisce delta 

 parcle , c ncnmieiio sara eguale d'uno in allro 

 puiito nclle Irajcltorie inferiori ; pero la legge 

 con ciii la pressione varicra da un punlo all'al- 

 tro della prima trajelleria alia parcle, sara la 

 mcdesima di (|uclla con cui variera in una qua- 

 lunque dclle inferiori , polendosi iiimiaginare 

 che al di sopra di qualsivoglia trajelloria inter- 

 na il fluido si solidilichi, e quindi essa liguri 

 come fosse la prima p;iretc. Ora, nel nostrocaso, 

 la legge con cui proicde la pressione iiella prima 

 trajelloria del pclo, passando da puiito a punlo, 

 e quella deU'eguaglianM : la mciloima legge 

 adnn({ue si avverera anche per ciascuua dclle 

 Irajcltorie solloposle, e la pressione non mu- 

 tera chc passando da una ncUallra: il die e un 

 ripelere quanlo ci vieu dctto dall'equaz.*^ (27). 



