300 SUL COM?UTO DELLE MVCCllTNE IDRAULICHE 



§ 9. Noil abblamo coiisiderato V attrito del perno della riiota cui 

 h accavalciata la conla chc sosticiie i seccliioni , la di lei riiidezza 

 ed il inomento d' inerzia dclla ruota stessa. Le due prime cagioni di 

 resistenza possono irascurarsi e per la grandezza della ruota , e per 

 la piccolezza e buoiia fattura del periio ; non e cosi della terza cagio- 

 ne , la quale appunto per essere la ruota di gran diametro e pesante , 

 come ricliiede la robustezza della macchiiia , sara da tenersi a computo. 



Nou vi ha alcuii dubbio die per questo motivo il nioto dei due pesi 

 accavalciati ad una puleggia sara ritardato. Sia F\a forza di resistenza 

 che nasce da ci6 , e 1' equazione del moto di quei due pesi sara 



^d's\_2h{M—N) — F 



m 



M-t-N 



Le lettere di quest' equazione significano le stesse cose che nel com- 

 puto fatto al § 3. 



Sia \\j r angolo descritto alia fine del tempo t da un punto della 

 ruota distante dell' unita dal perno : la forza F che da una parte 

 tende a ritardare il moto dei pesi , da un' altra tende ad accelierare 

 il moto rotatorio della ruota. Operando dunque la forza F alia cir- 

 conferenza della ruota e perpendicolare al raggio, sara Fa il moraento 

 per far girare la ruota , della quale a e questo raggio ; dunque se 

 per R rappresentiarao il momento d' inerzia della ruota medesima, 

 avremo per 1' equazione del suo moto rotatorio 



e volendo riportare il movimento rotatorio ad un punto della circon- 

 ferenza della ruota , allora converra porre - per ^ , ed avremo 



^{^)=Fa, <lacal R {^) = Fa^ 



II valore di F ricavato da questa equazione e sostituito nell' equa- 

 zione del moto dei due pesi ci dara 



a 



