88 SOPRA ALCUNI PUNTI RELATIVI ALL'INFLUENZA 



due camcre in una sola pulsazionc, si puo sosliluiie cjuello deirazionc succcssiva in due 

 pulsazioni iiolla medesima camera. Sominando convonioiitcmciilc i pcriodi , rcU'ello finale 

 dovuto air azionc conteniporaiioa nelli- due caiiiorc sara csaltainenle il doppio di quello 

 die si ollicne dall'azione seniplicc in una camera sola. 



AUe anipiczze delle corse dello stantullo bisogna aggiungere il cosi detlo spazio nocivo, 

 11 quale e composto di lullo lo si)azio non gener'alo dal movimcnto dello stantuflb , ed 

 inter|)()sto iVa esso ed il easselto di dislribuzionc , ossia dello spazio interposto fra lo 

 stanUill'o al lermine della corsa ed il fondo del cilindro e dello spazio occupato dai condolli 

 di vapore allc due camere del cilindro. Queslo spazio nocivo si polra sempre aU'cvcnienza 

 rapprescnlare in aumcnto della lungliczza del cilindro. Si denomini n ipiest' aumento. 



Si consideri ora il ciclo delle trasi'orniazioni del calore che avvcngono durante il cielo 

 di fasi di distrihuzione in una sol camera durante una doppia pulsazione. In questo 

 csanie anuiietto 1' ipotesi die le parcti del cilindro siano inipervie al calore. La conduci- 

 bilitii del mctallo non rende possibile la rcalizzazione assoluta di quest' ipotesi; ma io 

 supporro die 1' cquivalente meccanico del calore perduto per conducibilita, il quale e a 

 soltrazione del lavoro della macchina, sia valutato come Invoro resislenle eslerno. 



Ouanto al lavoro rcsistente prodolto dallo sfregamcnto dello stanlulFo contro il cilindro , 

 osso viciie restituito al vapore sotto forma di calore. 



Si cominci a considerare cio che avviene all' aprirsi della luce di ammissione, e, per 

 fissar le idee, supponiamo che sia quella che corrisponde alia corsa posiliva. 11 vapore, 

 affluente dal gencralore allraverso questa luce , enlra nello spazio nocivo , si distende 

 nella frazione di corsa concessa alia precessionc all' ammissione , la quale viene ad essere 

 occupala successivainente dallo stantuiro. 



Se questi spazj fossero vuoli di vapore, e lo stantuffo restasse immobile , allora il va- 

 pore affluente , non esercitando lavoro esterno , per un principio della teoria termodinamica 

 confermato dalle csperienze dirctte di Regnault , non avverrebbc in esso diminnzione di 

 calore, e la quantita di calore corrispondente al lavoro interno dell' cspansionc sarebbc 

 reslituita dal calore corrispondente al lavoro consumato nello spcgnersi delle forze vive 

 delle molecolc aflluenli. Ma lo stantuffo lavora in questa fase a contro vapore, eppero 

 una porzione del lavoro che esso trasmette, sara sottratta al lavoro esterno della macchina 

 per essere riconvcrlita in calore , con che potra essere vaporizzata qualclie porzione del- 

 r accpia che il vapore Irae sempre seco dal generatore. Vedremo in seguito die possa 

 awenirc quando questa fase sia preceduta da quella di comprcssione. 



Al principio della corsa positiva , il vapore , gia contenuto nel cilindro e nei condolli , 

 tendc ad espandersi nello spazio che genera lo stantuffo, e nello stcsso tempo eomincia 

 nuovo afllusso. La ]»ressione die tende a slabiiirsi dipende dal rapporto fra la velocila 

 della corsa e I'ampiezza delle luci di ammissione. Ouella , per una macchina data ed un 

 carico dato, 6 funzione di questa; ma dipende anchc dagli elemcnli costrutlivi della mac- 

 china 6 dal carico di cssa. 



