DELLE DIVERSE FASI Dl DISTRIBUZIONE DEL VAPORE , ECC. 93 



vrn <)tl<Miula per orj^nni spociali, c che quiiidi noii vi era la rcsliluzionc di calore al ci- 

 liiidro diiranU! la faso di c()m])rcssioiu<. 



II dul)l)io die puo iia.sceie e, ciie durante la fase di compressione il vapoic rincliiusa 

 possa sollevarc il casselto, faceiidolo niolarc intorno alio spigolo csterno pii'i lonlano dalia 

 luce che melle alia camera in ciii avvicnc la compressione. Ma si dimostra facilmenle 

 esscre qucsto nn liniore insussistente. 



Difalti, si osservi che esscndovi Ua le fasi conlemporance nelle due camcre lo stesso 

 ordine , c 1' identila delle cireostanze nel loro sucecdersi, colla dillerenza pero della dislanza 

 Ira le fasi stesse di un'iiilera pulsazioiie , e nianifeslo che dalle relazioni (12), (13) si 

 (hidurranno i liniili dcgli angoli , fra i (|uali avvcngono le fasi conlcmporanec relalivc alia 

 Inee sinistra , aumentando di - tutti i valori di oj indicati in quelle relazioni. 



Per cio si vode che, essendo w — 2- — (w^,^- a,) cd w ^ 2- — (ojy— a,) i hmiti degli 

 angoli fra i quali avvicnc la compressione nella camera destra, cd (o=:27: — (tOu+aJ, 

 w =r 2z — (cO|, — a,) i limiti analoghi fra i quali avviene I'espansione nella camera sini- 

 stra, c poiche a.. >a,, si hanno qucsle relazioni: 



2-- (w„-f a.)<2x-(w„-4-«,) 

 2r - (co„- a,.) < 2,: - (w„- a,) 



delle quali la prima ci dice che la compressione nell'una camera incomiiicia quando e giii 

 cominciata I'espansione neW altra, e la seconda, che la compressione continua in quella 

 camera mentre e gia incominciata la precessione alio scarico per questa. 



La fraziono di corsa di cui I'espansione in una camera precede la compressione neH'altra 



e rappresentabilc da 



2 — R(cus{(i)q+ a,) — cos(wu-l- a,)) , 



e la frazione di corsa di cui la precessione alio scarico nella prima di qucstc camcre an- 

 ticipa la precessione all' ammissione nella seconda , e rappresentabilc da 



2, = /?(cos'w„— a,) — cos(a>g- a,)). 



8i vede da cio che va successivamenle aumentando la prcssione nella camera in cui av- 

 vicnc la fase di compressione, e diminuendo nella opposta. 



Poslo ci6, si dcnominino p,,j>c le pressioni massime dovute alle fasi di espansione e 

 di compressione nellc due camere, le quali, per metterci nel case piij sfavorevole, sup- 

 porremo contemporancc , p la prcssione nella scalola a vapore , p la lunghezza totale del 

 cassette, cd // la larghezza di ciascuna luce, pji , pji e pi sono le pressioni interne e<l 

 cslernc, -^ -h E, l — -^-\-E,^l i rispettivi bracci riferiti alio spigolo sinislro, cppcro, 

 per r cquilibrio del cassctto , dovra esserc 



pjt (j + e]+ pj,(i -!^-e] = ^pi' 



ossia 



pJ,l = ^pl-+h{^ + E]{p,-p,\ 



