DELLE DIVERSE FASI DI DISTRIBUZIONE DEL VAPORE, ECC. OS 



II coeflicioiitt- di //„ iieliii (-1-2) s:»r;i uiiii vera fiazioiic, sc 1' espressione /./ — ///// saru 

 |iosiliva. Poiieiulo in essa i valoii assimti iielle (23) si ha 



Id — Inn = (nH -H /{-)cos. w„(cos.a, — cos. a,) — /?-sen.(o„ cos. w^ sen.(a^+a,) . (24) 



IVla per la (14) e 



Jtir* —P — ,/4r»— B* 

 COS. a, — COS. a^ — V_!I ^ ^ — , 



I'spressionc cssenzialmentc positiva finclie I<E, cio die e necessariamenle ; ed inoluc 



per le (9) u 



Mi 



Ouindi r csprossionc (24) e positiva, e risulta Po<Pa- 



Convergendo tO|, verso il limite i^ , I'espressione (24) converge verso lo zero, cd il coef- 

 liccnle di p„ nella (22) verso 1' unita. 



Resta per lid dimoslralo r/ie la pressione del vapors alia fine delta compressione e 

 sevipre minore delta pressione media durante la fnse di ammissione , c chc quella si av- 

 vicina a qnesta come timilc, estemleiido I'ampiezza delta fase di espansione. 



Con cio si e valutata rinlluenza delia fase di compressione sopra diversi accidenti deila 

 distribnzione del vapore. Passo ora a diniostrare die questa fase e favorevole att'effetto 

 utile. Si consideri la massa di vapore die enlra nel cilindro durante 1' ammissione, divisa 

 ill due parti , di cui una e quella die sortc nella fase di scarico , 1' allra quella che rimane 

 c subisce la fase di compressione. 



La prima di questc parti e veicolo della conversione del calorc in forza , mediante il 

 seguente ciclo di Irasforuiazioni : ammissione, espansione, scarico, alimentazione. 



Le condizioni coslruUive per cui questo processo circolare si avvicina alle condizioni 

 di macdiina lermodinamica perfelta , quali risultano dalla teoria di Clausius , sono ; 

 \) assenza di spazio vizioso; 



2) pressione nel cilindro egualc a quella die csisle nel generatore; 



3) coiulensazioiie assolula in un condensatore chiuso e per raffrcddamento 



esterno; cioe senza mcscolanza di acqua fredda al vapore condensato; 



4) espansione eslesa finche la tcmperalura finale del vapore riesca eguale alia 



lemperalura nel condensatore. 



L manifesla la iiiipossibilila di realizzare pralicamenle questc condizioni liinili , e cio 

 eolle locomotive piu die colle allre macdiine inotrici. 



La jinrzioue di \ ajiori! invece che rimane chiusa nel cilindro, subisce le seguenli tras- 

 lormazioni : 



1) A)nmissione , durante la quale il vapore aumenta di volume aumentaudo di inas>a 

 senza diminuire di tempcratura. La linea delle prcssioni in questa fase e di quelle che 

 Rankinc denomina isotermiclie , o dell' egual tempcratura. 



2) Espansione, durante la (jiialc il vapore aumenta di volume senza ricevere dal- 

 resterno od emcllcre calore, e quindi abbassando la sua leuiperatura. La linea delle pres- 

 sioni e di quelle die, increiilemciitc a (]uesto fatto, Rankine denomina di »o/i Irasmissionc. 



