84 Lorenzo Respighi 



durre nelle equazioni del moto un nuovo termlne, da cui 

 dipenderebbe in gran parte la spiegazione delle suaccenna- 

 te proprietu del nioto del pendolo. 



Prima di venire alia risoluzlone del problema in questio- 

 ne mi propongo di ricavare col nietodo seguente , clie sem- 

 branii preferibile per la sua semplicita agli altri fino ad 

 ora adottati , le equazioni generali, da cui dlpende la riso- 

 luzlone del problema medesimo col seguente 



PROBLEMA 



Trovare le equazioni del moto apparente di un punto 

 libero riferito a tre assi ortogonali, rotanti con moto unifor- 

 me attorno ad un asse invariabile, per un osservatore che 

 partecipa al movimento degli assi. 



SOLUZIONE 



Gli assi e 1' osservatore si possono ritenere nello stato 

 di quiete, purche si comuniclii tanto ad essi che al punto , 

 di cui vuolsi determinare il moto , il movimento angolare 

 degli assi, ma in senso contrario; cosicche alle forze P, Q, R 

 che sollecitano il mobile lungo i tre assi, vengano combina- 

 te quelle forze, che possono produrre nel medesimo il mo- 

 to suddetto. Queste forze possono ridursi a due forze con- 

 tinue, una diretta secondo la normale all' asse di rotazio- 

 ne abbassata dal punto mobile, rappresentabile da h^ r, cliia- 

 mando h la velocita angolare del sistema ed r la distanza 

 del punto dall' asse , 1' altra giacente nel piano normale al- 

 r asse ed appllcata al punto ad angolo retto colla normale 



abbassata suU'asse di rotazione, rappresentabile da I 1. 



Siccome poi 1' osservatore, giudlcandosi nello stato di quie- 

 te, attribuisce il proprio moto angolare e quello degli assi 

 al punto , cosi questo sara apparentemente animato dalla 

 velociti angolare del sistema, di maniera che, volendo de- 

 terminare il moto apparente del punto, bisognera ancora 



