SUL MOTO DEL PeNDOLO 85 



intendere al medesimo applicata un' altra volta la forza ac- 



celeratrice I — -) atta a prodiirre in esso quella velo- 



citi apparente. 



Di qui si deduce che alle foize clie agiscono direttainen- 



te sopra il punto mobile si dovranno unire ie altre fpr, 



^/d( — hr)\ , , . ,. ^., 



21 — — -j nel niodo su indicato. Cio posto suppongasi 



1' asse di rotazione sul piano z y e passante per 1' origine 

 fonnando coll' asse delle y V angolo a. Si decompongano le 



due forze -i-Ii^r, 21 ; ) in tie parallele ai tie assi ; 



\ at I 



le componenti della prima saranno 



(1) -+-]^x^-^l^se\\ a(7sen a — zcos a),-t-/i'^cosa( jsena — zcos a); 



le componenti della seconda si troveranno decomponendo 

 la velocita 2Ar in tie parallele ai tre assi delle x,y, z e 

 difFerenziandole , e verranno espresse da 



(2) -+- 2/{sen«(§^)-cos«(^)],_2/zsena(|)2Acos«(J). 



Si trasformino ora le coordinate x,y.) z nelle altre x\y\z' 

 trasportando gli assi paralleli a se stessi e 1' origine sul 

 piano yz alle coordinate 



z = R cos a, y:= R sen a , 



chiamando R la distanza della nuova origine alia primitiva, 

 e si avranno le relazioni 



x' = x, y'=y — Rsena, — z' = z — i?cosa 



contando le z' in senso opposto alle z, vale a dire dall' ori- 

 gine verso r asse di rotazione. Con questa trasformazione 

 le forze acceleratrici (1), (2) verranno espresse dalle cor- 

 rispondenti 



h^x, h^ sen a (y'sen a -+- z'cos a ), /t*cos a (/'sen a -+- s'cos a ) , 

 2 /{sen a (^) -+. cos a(^Jj, - 2 h (§)sena,-2 ^^jcosa. 



