Dell' Equilibrio dei fluidi 6T 



rnsi dovianno eguagliarsi separatamente i coefEclenti del 

 dx ^ del dy e del dz^ e si avii perci6 



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che sono le note eqnazioni dell' efjniliI)iio dei fluidi. 



Essendo poi il primo niembro dclla (/;) uii difFerenziale 

 esatto, tale dovra essere aiiche il secop.do, otide pei noti cri- 

 teri di integrabilita dovianno veiiflcarsi anclie le eqnazioni 



\~di')~\d7l' \dr)~\~7i7l' Vdz )~\~7^J' 



e in queste eqnazioni appunto sono contennte le condizio- 

 ni necessarie per 1' equilibrio dclla niassa fluida. 



Con un processo analogo a qnello, con cui sonosi de- 

 dotte le eqnazioni geneiali dell' equilibrio dei fluidi , pos- 

 sono ricavarsi le equazioni delle forze soUecitanti della Idro- 

 dinamica. 



Infatti snppongasi una massa fluida in movimento solle- 

 citata in ciascun punto da tre forze P, Q, R parallele ai 

 tre assi , e che considereremo come funzioni delle coor- 

 dinate X, y, z del punto, cui sono inerenti, e del tem- 

 po ^, a cui si riferisce il nioto , sia q la densita. in cia- 

 scun punto della massa , e percio funzione anch' essa 

 delle coordinate x, y, z del punto cui si riferisce e del 

 tempo t, e di piii della pressione p corrispondente alio 

 stesso punto , se il fluido e compressibile. Sia 31 il punto 

 della massa fluida, cui appartengono in un certo istante 

 del moto le coordinate x, y, z e quindi la pressione /;, 

 la densiti ^, e le forze soUecitanti P, Q, R; e si inten- 

 da per esso condotta una retta 3IN prolungata in N fino 

 ad una data superficie , pei punti della quale riterremo la 

 pressione costante. Volendo determinare come nel caso an- 

 tecedente , la pressione che in questo istante e prodotta 

 iu 3T secondo la retta 3IN, si decompongano per ciascuna 

 moiecola le forze P, Q,R in due, una parallela alia 3fN, 

 r altra posta in un piano perpciidicolare alia MN, e per 

 quello che superiormente si e detto, ciascuna moiecola si 



