68 Lorenzo Respighi 



potra consldcrare come sollecitata parallelamente alia MN 

 Pdx Qdy B.,lz 



dalla forza 



Js ds (Is 



Di pill s' intenda decomposta la velocita dl ciascun piinto 

 della massa fliiida in due, una paraliela alia linea NM, 

 1' altra diretta in un piano peipendicolare alia stessa iVM, 

 e si cliiami V la prima di qneste compoiienti; cio posto 

 la forza accelleratrice di ciascuna molecola lungo la MN 



dV 

 potri rappresentarsi con ■— -. 



Decomposte in questo modo le forze sollecitanti la mas- 

 sa flaida,pu6 stabilirsi die la pressione in il/ nella direzio- 

 neiV;l/sara indipendente dalle componenti situate in piani 

 normal! alia N3I, e clie le sole componenti parallele alia 

 iVTVf sollecitanti le molecole poste sopra /l/ATpotranno con- 

 rorrere a prndurre la pressione in 31. Prendasi era sopra 

 la N3I nn elemento infinitesimo ds per tutti i punti del 

 quale si potranuo ritenere costanti le forze P, Q, i? , la 

 density ^ , e la velocita F, e percio la sua massa potra 

 rappresentarsi con qds , e la sua forza motrice lungo la 

 lYil/ con q[Pdx -^ Qdy -^ Rdz). Siccome poi ciascun pun- 

 to di qds movesi lungo ISM colla velocita ^, cosi la massa 



dV 

 qds sar^ accelerata nella stessa direzione dalla forza qds — , 



e per conseguenza la forza impiegata in ciascun istante del 

 moto dalle molecole qds nel produrre la pressione lungo 

 NM sara 



dV 

 q ( Pdx ■+• Qdy -+- Rdz ) — qds -j- ; 



onde la pressione totale in 31 nel senso NM prodotta 

 da tutte le forze sollecitanti le molecole poste sopra NM 

 savk 



fi q ( Pdx -4- Qdy -+-Rdz)— qds ^\ 



