208 SOPRA I SISTEMr BI FRANKLIN £ DI SYMMER 



forze e dalle varie loro vicende nascono tutti i fenoraeni coi quali la 

 elettricita si nianifesta. 



E cosi cssendo nou si pu6 dubitare che Y aualisi stessa con cui il 

 sigiior Poisson calcola e deferniina le proprieta dello strato di ciascuno 

 dei due fliiidi symmeriani, cjuando una certa quantita ne c sopraggiunta 

 ad un corpo conduttoie, debba scrvirc per calcolare e determinare le 

 proprieta dello strato dell' unico fluido frankliniano, die in una certa 

 quantita sia sopraggiunta ad un corpo conduttore. 



Ma suppongasi che questa quantita del fluido frankliniano sia in vece 

 sottratta al corpo conduttore, egli e manifesto che il difetto di questa 

 dovra corrispondere ad uno strato eguale intieramente e simile a quelle 

 che risultato sai-ebbe dalla medesima quando vi fosse stata soprag- 

 giunta, ma operassc colle stesse leggi in senso contrario. E veramente 

 poiche i fenoraeni dell' elettricita che s' istituiscono col pozzo elettrico, 

 coUa bilancia di torsione e con ogni altro mezzo mostrano che in 

 nessun caso ancora 1' elettricita negativa si manifesta mai ncU' inter- 

 no del corpo, ma sempre e solamente alia superficie di lui, il di- 

 fetto del fluido sottratto dovra trovarsi tutto e solamente alia di lui 

 superficie in uno strato estremaraente sottile, la grossezza del quale 

 in ciascun punto dipendera dalla figura del corpo , e che esterior- 

 mente sara tcrminato dalla superficie stessa di questo, e interiormente 

 da un' altra superficie pochissimo diversa dalla prima, la quale per 

 la figura corrispondera a quella che conveuiva all' equilibrio delle for- 

 ze repulsive di tutte le molecole che componevano la quantita del 

 fluido sottratto; e in fatti il fluido nello stato naturcde trovandosi in equi- 

 librio deve alia superficie del corpo formare uno strato estremainente sottde, 

 la di cui grossezza in ciascun punto dipendera dalla figura del corpo , e 

 che esteriormenie sard terminato dalla superficie stessa di questo, e interior- 

 mente da un' altra superficie pochissimo diversa dalla prima , la quale 

 per la figura corrispondera a quella che conveniva all' equilibria delle for- 

 ze repulsii'e di tutte le molecole che compon&'ano la quantita del fluido 

 totcde. Ma ancora il fiuiclo che rimane in quello strato nello stato d' equi- 

 librio si trova sicuranicme sotto alia di lui supeificie ui quella figura in 

 cui si tengono in equilibrio da se le forze repulsive delle molecole che lo 



