Noui^elles litter aires I 4S5 



djsques tie verre^ en laissant entre eux une couche d'eau 

 tr^s-mincc , les deux disques adherent avec uue force 

 considerable. M. Laplace donne pour ce cas une formule 

 par laquelle il troiive pour la force d'adherence un peu 

 moins que les deux tiers dc ce que M. Guyton a trouve 

 par I'experience. Cettc difference tient sans doute a re- 

 valuation tres-dolicate de I'intervalle qui separoit Jes 

 disques, ou pex\t-etre aux inegalite's de leurs sorfaces, 

 qu'il est difficile de rendrc exactement planes. 



La menie theorie indique une correction au principe 

 si connu d'hydrostatique , trouve par Arcliimede, sur la 

 diminution du poids qu'eprouve un corps plongeant 

 dans un liquide. Cette diminution ne se mesure pas 

 seulemcnt par le poids d'un volume de fluide egal a la 

 partie du corps situee au-dessus du niveau. II faut y 

 ajouter le poids du fluide e'carte par Taction capillaire, 

 SI le corps n'est pas de nature a se mouiller j mais s'il se 

 mouille , il-faut , au contraire , en retrancl.er le poids dix 

 volume souleve par la capillarite. M. Monge, dans le 

 memoire cite, avoit donne comme une chose evidente la 

 premiere partie de ce theoreme. M. Laplace en donne 

 ici la demonstration rigoureuse, en y ajoutant cette re- 

 flexion, que ce qui est relatif a Paction capillaire dispa- 

 roit totalement, lorsque le corps est entierement plonge 

 dans le fluide an-dessous du niveau. 



Pour achevcr I'cxplicationdes effots capillaires, M. La- 

 place considere enfin les phenomenes curieux que pre'- 

 sentent les cylindres d'acier cgaux et tres-delies, lors- 

 qu'ils floltent a la surface d'un fluide. De quelque ma- 

 niere qu'on les amtne a se toucher, ils ne tardent pas , 

 apres plusieurs oscillations, a se re'unir dans toute leur 

 longueur , comme s'ils formoient une lame unique. Ccs 

 oscillations pouA'aut se determiner parl'analyse, il seroit 

 a desirer qu'on les observat avec une grande precision 



