230 



Br\rz7o iliafano al suo fondotlo, scia rotnzìonc nnltwnh' succedo verso una Ai?\\e «lue 

 pareli laterali del condono AB quando il rag;^io lo percorre andamlo da A in R, es- 

 sa avrà luogo verso la parete laterale opposta quando il raggio capovolto entrerà per 

 B e uscirà per A : ma la rotazione artlfìcìfìh: succederà coslanlenienlc secondo 1(V 

 stesso lalo del condono , tanto nel caso ove il raggio cammina da A verso B , come 

 s' egli ritorna sulla via primitiva e si move da R verso A . 



Da queste definizioni ne risulta , non solamente una differenza essenziale, e ca- 

 ratteristica , tra le due specie di rotazioni (come lo abbiamo apertamente sostenuto 

 col Faraday sin dalle prime notizie pervenuteci intorno al suo magnilico trovalo, mal" 

 grado le opposizioni e le riserve di alcuni Gsici ) ma altresì nn mezzo semplicissimo 

 di rendere il carattere distintivo delle due rotazioni manifesto agli occhi dc'piùri- 

 calcitrantij mclliplicmido ed accrcscemìo a dismisura la relazione arlificiale, con quel 

 medesimo provvedimento , che fascia in rotazione naturale inalterata . 



E per vero, immaginiamo che il raggio polarizzato, dopo di aver traversato un 

 tubo pieno d' essenza di trementina , incontri una superficie speculare ; e ripercosso 

 ■verso r ingresso , venga ivi esplorato cogli opportuni apparecchi ottici: l'azione del 

 liquido sarà perfettamente simulaita , ed il raggio apparirà tal quale egli era prima 

 della sua introduzione nel tubo. Di fatSo , siccome in questo caso la rotazione è re- 

 lativa ad uno dei lati della via percorsa, se il raggio gira, per esempio, 10" a destra 

 del tubo neir andata, egli girerà 10° a- sinistra durante il ritorno ; ed all' istante del- 

 l' uscita , il piano di polarizzazione sarà nella sua posizione iniziale. Se il raggio si 

 riflette una seconda volta sulla interna superficie d'entrata, e torna di bel nuovo ver- 

 so r estremità opposta , la rotazione palesata all' uscita sarà uguale a quella che os- 

 servasi nel caso ove il fascetto lucido polarizrzata traversa a dirittura il tubo, senz'aver 

 patita nessuna riflessione ; poiché, le azioni prodotte ne' due primi transiti compen- 

 sandosi esattamente Ira loro, resta il solo effetto del terzo. Quanto si è detto di due, 

 s' applica evidentemente ad una serie indefinita di riflessioni ; sicché 1' azione del 

 corpo diafano apparirà sempre nulla, se 1' uscita del raggio ha luogo dallo stesso la- 

 to dell' entrata , ed uguale a quella destata per virtù della sola trasmissione diretta , 

 se il raggio esce dalla banda opposta; qualunque si» il aumero delle riflessioni avve- 

 nute tra le due superficie estreme del mezzo. 



Ma se il raggio polarizzalo traversa un parallelepipedo di vetro pesante dispo- 

 stò sulla linea assiale d' una calamita , la rotazione essendo sempre diretta , come 

 abbiano veduto , verso il medesimo lato" del parallelepipedo , il ritorno produrrà 1» 

 stésso preciso effetto dell' andata ; tutte le azioni si sommeranno; ed il piano di pò» 

 larizzazione soffrirà una deviazione tanto maggiore, quanto piìi ripetuti saranno i rim- 

 balzi del raggio lucido dall'una all'altra superficie del mezzo. Così , nel caso più 

 favorevole dell' uscita del raggio dalla banda opposta dell' entrata , un breve prisma 

 di vetro pesante ove succederanuo due , tre , quattro riflessioni , verrà ad operare 



1 



