I'AI\ LE PERE BARLETTI. 10 



contrairc par la figure de la surface , et par l'action 

 mutuellf du liquide; et ee sont les combinaisons des 

 N. os precedens IV. e et V. e dont nous devons parler ci- 

 nprcs. 



A l'égard de l'action entre la matière du vaiaseau , et 

 du liquide il s'olire iinmcdiatcnicnt la division qui dé- 

 pend de l'action proprede ebacune de ces substances entre 

 les parties respectives composantes , que nous avons pré- 

 cédemment supposée, comme connue. Ou que donc les 

 parties du liquide ont plus d'action entr'elles qu'avec les 

 parties du vaisseau , ou qu'elles en ont moins. Le pre- 

 mici- cas est précisément celui du mercure entre un vais- 

 seau de vene , lequel ne s'élève jamais autour des paroij 

 du vaisseau, et ne se courbe point en surface concave 

 vers sod centre , mais il demeure rassemblé , et pai-oli 

 pulir cela s'écarter tout à l'entour du vaisseau, et s'élève 

 en lui-nume vers le centre, et forme tout à lYnlour un 

 comble , ou bien la surface convexe. Et cornine pour cct 

 elici on regarde pour nulle l'influence du contour du vais- 

 seau, il en arrive que soit que le vaisseau soit plein de mer- 

 cure ou quii ne le soit pas, ce liquide est Constant si non 

 dans la quan lite precise, du moins dans la marche, et dans 

 l'espece de convenite de sa surface. 



Le second a lieu dans lcau au-dedans d'un vaisseau 

 lemblablement de vene, et à cause de l'excès de l'action 

 tnutuclle entre l'eau et le verre sur celle des parties de 

 leau entr'elles , lcau s'élève autour des parois du vais- 

 seau dautant plus quelle en est plus proche, et s'abaisse 

 ssairement par son propre poids dautant plus quelle 



