■j.^ r»ES eORPS FLOTTAI» BANS LES LIQU1DES 



la partie la plus élevée du liquide non-seulement sdori 

 l'hydrostatique par L'excès de pesanteur spéci fique du li- 



quide sur le solide , mais avec plus de Torce que si la 

 pesanteur du solide étoit nulle; et c'est à cela que se ré- 

 duit enfin ce qu'il y a de singulier dans ces corps, qui 

 montent cn apparence coutre la marche uaturclle des 

 ^raves. 



H. e THÉORÈME. 



Si la cohésion du corps Jlottant avec le liquide est 

 plus grande (j'entends par plus grande cohésion le cas 

 entre le verre et l'eau énoncé dans la première loi parti- 

 culière ) le eorps s'y plonge plus que sa pesanteur spé~ 

 'ijìque ne l'exige. 



IIL e THÉORÈME. 



Sì le corps Jlollani a une moindre cohésion (j'en-* 

 tends par cohésion moinche le cas énoncé dans la pre- 

 mière loi entre le mercure et le verre, ou bien entre 

 l'eau , et le bois charbonné ) le corps s'y plonge moins 

 que sa pesanteur absolue ne le demando. 



La cause conspirante à l'immersion de ce corps dans 

 le XI. e théorème répond à l'excès de cohésion des parties 

 du liquidi; avec le solide sur les parties mémes du li- 

 quide entr'elles. La cause qui obste dans le Ill. e théorème 

 répond à l'excès de cohésion des parties du liquide en- 

 tr'elles sur les parties mémes avec le solide. 



Quaut à l'immersion plus grande dans le premier cas , 

 et moindre dans le tecond , elle est visible à I'ujÌI , et 011 



