PAR M.' PLANA /,87 



une consicl(^ration foif simple , inct en évlclence la loi 

 suivant laquelle le moiivement se propaga dans la mas- 

 se fluide, et il en lésulte que, quelle que soit la naiure 

 de lebranlement piiraitii", la vttesse de piopagalion 

 des ondes est uaiforme , et égale à celle qu'ini corps 

 grave aqueirait en tombant d'une liauteur égale à la 

 moitié de la profondeur du liquide , comptée depuis sa 

 surface jusqu'au fond suppose horizonlal. Jusqu'ici la 

 théoi'ie suppose la profondeur du fluide tiès-petite et 

 le fond du bassia qui contieni l'eau horizontal. 



Mais si fon remarque que dans la production de 

 ce mouvement , les molécules lluides ne doivent étre 

 ébranlées qua une profondeur très-petite , et par tout 

 la mètne , (du moins à une distance un peu grande de 

 l'origine du mouvement) fon pourra admettre sans in- 

 vraisemblance que le cas parficulier que la théorie par- 

 vient à résoudre est applioable à tonte eau stagnante , 

 et méme aux grandes ondes de fOcéan , ce cjui est 

 d'ailleurs confirmé par fexpérience. La vltesse des 

 ondes peut dono étre considerée comme à-peu-près con- 

 stante, ce qui est analogue à ce qui se passe dans la 

 propagation du Son. Ce théoréme , auquel f immortel 

 Lagrange est parvenu le premier par une méthode ri- 

 goureuse, en supposant très-petite la vitesse des molé- 

 cules en mouvement , se trouve dono démontré quelle 

 que soit la grandeur de cette vitesse. 



2. Commengons par nous occuper de l'équatlon qui 

 renferme la théorie du mouvement d'une ligne d'air. 



