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Continuanclo Ic applicazioni dclla nota legge , possiamo dcterminaro il 

 volume apparciUe di un corpo, di qualunquc siasi Ibnna, e tessuto laoleco- 

 larc, tranne il fluido elastico, valendoci del metodo iinmaginalo nel 1797 dal 

 capitano del gcnio il sig. Say , chc pure invcnto un' istromento per agevol- 

 mente pialicarc sirt'alto metodo, c gli diede il nomc di f.lcrcomclro^\ quale per 

 allro vicne facilmentc suggcrito dal metodo slesso. Percio tralasccremojfedcscri- 

 zione dell' istromento, c ci occuperemo invccc di sviluppare la leoiica del- 

 1' indicato metodo, piu di ([uello siasi fino ad oia pubblicato. 



Abbiansi due cilindri uno maggiore deiraltio, ed insieme uniti, cosiccbo 

 facciano tutto un tubo; il minora , che non dovra essere capillare , sia sot- 

 toposto all'altro, cd abbia due scale, una in parti di egual capacita iv, I'al- 

 tra in parti di cgualc lunghezza: qucste coincidcranno insieme se il cilindro sia 

 perfollamente calibi'ato. Nel cilindi'o maggiore w tnu colloca-Wquel corpo, di cui 

 si vuole determinare il volume x. 11 tubo aperto in ambo gli estremi suoi, fac- 

 ciasi pel cilindro minore immergere verticaimcnte nel mercurio, contenuto in 

 un terzo cilindro a bastanza pi'ofondo, ^js^^^fifeo i due livelli del mercurio, 

 uno interno I'altro eslcrno al tubo medesimo, corrispondano alio zero delle 

 indicate due scale. In tale stato, si chiucy 1' estremo superiore del cilindro / r-\ 

 maggiore, per mezzo di una lastra di vetro smerigliala. e spalmata di sevo. 

 l.'aria contcnuta nel volume r, compreso fra il liveilo del mercurio e la detta 

 c^^ cbiusura, sara premuta dalla pressione attuale atmosferica p, ed occupera il 

 volume V — x- Sollevando poscia il tubo ad arbitrio, senza punto variure la sua 

 temperatura, salira il mercurio, nel cilindro minore, all'altezza (/,fed il volume 

 occupato dell'aria in questo nuovo stato, sara cresciuto di nw, e sopportera 

 una pressione , rappresentata da p — i. Quindi per la legge di Mariotte 

 avremo 



/> : p — d = v—^-^mv : v — x, 

 donde 



d{v-i-mv) — pnw ^, ^ 



(16) X = 



d 



-4i«|rtOT 



In questa formula le quantita d, n, p, generalmenle variano per ogni p^' ■ 

 caso; e si ottcngono dalla osservazione. La quantita p si ottiene di- 

 rettamente dal barometro; pero possiamo anche otteneria senza valerci di 

 questo istromento, e cio sollevando il tubo due volte, ma sempre di una quan- 

 tita diversa. In fatti per qucsti due soUevanienti, dalla (IG), avremo le 



