PAR c. I. Giur.io 4-*3 



tlans im dial lei que, s.t coliesion lie pouvant plus suflire pour rtisister 

 a la force qui le tend, il cede ct s'allonge toujours davantage; alors la 

 rupture commence, ct dcs cet instant, sa lenacile decroissant rapidement 

 devient bicnlot nulle lorsque la rupture est consommee. Aiiisi, la fonclion 

 qui expriiiic la valeur de la lenacite Q , ou de la tension qui lui fait 

 equilibre, lorsque le fil a pris un degre quelconque e d'allongement, 

 lie saurait etre sinipleinent proportionnelle a e , inais elle doit contenir 

 ca outre un facteur de la forme A — Be , de maniere a devenir nulle, 

 lion seuleinent pour e^o , mais encore loi'sque I'allongement e sera 



parvenu a cgaler une certaine valeur -jj , ce qui n'arrivera que lorsque 



le (11 sera a Tinstant de casser. 



Ces considerations conduisent M/ de Gerstner a admettre , que la loi 

 generale de I'eiasticite soit exprimee par I'equation 



Qz=e{J — Be) (3), 



ea designant par A et par B deux coefliciens constants pour chnque 

 fil, et dont les valcurs doivent etre determinees par deux expei'iences, 

 ou mieuK par un plus grand nombre. 



Maintenant, si dans Tequation (3) on donne a e des valcui-s croissantes, 

 la resistance croitra jusqu'a une certaine valeur T correspondaute 

 i e^A , au-dela de laquelle elle commencera a diminuer : cette 

 valeur T est aussi celle du poids capable de produire la rupture par 

 une action un pen prolongee , ct la quanlite A est la mesure du plus 

 grand allongement que le fil pent prendre avant que la rupture ne 

 commence. En egalant done i zero la diflerentielle de I'expression de 0, 

 on trouvera pour A la valeur 



A- ^ 



par suite celle de T sera 



T—dJL—dL 

 1 ~ \B ' 



ct en supposant conuues les valeurs de A et de T, on aura 



2 J- y 



