Io8 MEMOIRE SUR I.A DISTRIBCTION DE l/KLECTniCIxi liTC. 



ISJais. il'iipi-t-s cc qui a cli; ilil dans les §§ III et ^' Ton pout regarilei' 

 It's ({uaiitites ^-a^.^, ^nb^.B comme exprimant, rcspectivement , les 

 masses des ilciix eomlics rk'c-lri([iics rejiaiulues sur les surfaces <les deux 

 spliei'es. Imi outre I ou sail (jue ces masses, en exeluanl le cas du eon- 

 lact et celui d'un rapprochement asscz grand enli-e les surfaces pour 

 determiner la dilfusioii dvi lluide electriquc par elincellcment, demeu- 

 reiit les memcs avcint et apres rinflueiico qui a cu lieu cnlre I'electri- 

 eile des deux spheres. Uonc , en supposant evaluecs d'uiie nianiere 

 quelconque les epaisseurs A eX, B des deux couches avanl I'influence, 

 Ton pourra determiner par ces deux equations les conslantes h et g en 

 fonrtioii des donnees physiques et initialcs de la question. C'est-a-dire 

 que Ion A, en general; 



D.h=.A.f\b, a. c)-B,fAa, A, c) , 



D.^ = B./,(a, b, c)-J./Ab, a, c) ; 

 en faisanl, jiour plus tlo simplicitc; 



D=fAa, b. c).J\(b, a, c)-J\[a, b, c)./Ab, a, c) . 



Jl etait important d'anliciper cctte remarque, afin de pouvoir de'- 

 finir , des ce moment, avec olarle I'idec que Ton doit attacher a«x 

 constantes h et g- qui entrent dans les equations generales du probleme. 



Coumie Ton vicnt de voir que la dilTercnce h — g est nulle dans le 

 cas pariiculier du contact. Ton doit presumer, que son expression ge- 

 nerale prescntera un numeraleur nnl, ou bien un denoniinateur infini, 

 lorsque Ton y fera c:=.(i^-b. D'ajires cela il conviendra, par la suite, 

 de remplacer h &l g par les valeurs de h-^g et h — g, afln d'intro- 

 duirc dans les fonctions qu'il faudra develoi>per le facteur h — g, que 

 1 on sait d'avance devoir etre e'vanouissani avec la distance entre les 

 surfaces des deux spheres electrisees. 



