PAR J. PLANA 25-? 



ia [jremicrc, el ccluL lic ^ u 4"^' dans la seconde. Cclte demonstra- 

 tion a i'avantage d'etre toul-i-fait cxplicite , et de n'avoir pas besoiu 

 que rctprcssion dc y soil reduilc en une serie de termes de la forme 

 ^„-f-/,-Hjj-t-J'3 elc. , semblablcs i\ ceux definis dans le III'"" §. 



Si I'oii suppose B^o avant I'influence, Ton aura encore B=() 

 pendant rinfluence, et Ton comprendra pourquoi les deux quantites 

 egidcs d'eleclriciles conlraircs ainsi developp^es sur la surface de la 

 spiicre du rayon l> pourront se neutraliser complutement en eloignant la 

 sphere electrisee. De sorle que la nullile d'aclion que prescnlera main- 

 tenant la sphere du rayon b sera due a cette combinaison, et non a la 

 dissipalion par le sol dcs deux e'lectricites , puisque, par I'isolement 

 parfait que nous admettons , cette dissipation est rendue impossible. 

 C'est un de ces cas oil I'identite des effets n'entraine pas lidentite des 

 causes. 



D'apres la formule (196) , le cercle qui separe les deux eleclricites 

 sur la sphere du rayon b sera determine par la valeur particuliere de 6, 

 qui salisiait a I'equation s = o ; c'est-a-dire a I'equation 



(202) . . . o=/,{b,a,c)^/,{b,a,c).i.. ^ "^' '-^ j 



" ( iu/ — 2 6cf/. M. cos 5', -+- b'c'M; Y 



° {c'M;—2bcMiPi_, cosQ\-hby,_,f 



oil 9 '_ designe la valeur convenable de 6^ . De sorte q\»e , la position de 

 ce cercle sera indcpcndante de I'intensite A de la sphere electrisee : car, 

 il est clair, que cette equation donne ; 



cos.S', ^fonct:(a, b ,c) . 



En supposant connu Tangle 0\, la masse de I'electricite de merne 

 nom qui se trouve, libre, sur la sphere du rayon b sera aussi conniie, 

 et exprimee par I'integrale dcfinie 



«'. 

 3RiMssin5,«?5, . 



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Serie II. Tom. VII. ii 



