TlS-i MKMOinE SL'n l.V DISTRIDI'TION 1)F, I.'KI.F.CTniCITl': FTC. 



Done , en designant par li le rayon tie la base du cylinilre , il faucha 

 liiirc itz=ii, ce qui doiiiie 



(^)' = 2;tJ//-hV/5'-«-u"— )/«'•-•-(//-»- /3)'j . 



Cette formula pent Otre consiiltircc roimnc uiie cxlensioii ile celle de- 

 signi-e par requatioii (20) an § 1\. 



Lorsqne le cyliiulre est rediiil a un disquc , il laul regarder 1/ 

 romme quaiUile fort grande en comparaison de //: et si en outre /3 

 est une quautile du nieme ordre de pelilesse que //, I'on pourra re- 

 thiire celte valeur de Q' a Q' = 2nfl. Or en meltant un disque en 

 contact avec une surface electrisec et conduclrice , il y prcndra autant 

 d'eleclricite qu'il en faut pour balancer la force /\nj- qui a lieu sur 

 I'elemenl louche de cette surface: en consequence, Ton aura requation 

 .\-j=i-iTiH , laquelle donnc H-=:ij. Cela revicnl a dire, que Tepais^ 

 scur de la couclie electrique qui couvre les deux faces opposecs du 

 disque, et non I'epaisseur maleriellc du disque, doit etrc double de 

 I'epaisseur ^ qui a lieu sur I'elenient de la surface touche avec le plan 

 d\'prein'e. Telle est aussi la conclusion a lacjuclle Coulomb est parvenu 

 dans un de ses Memoires (*). Mais sa dcmonstralion a un vice radical 

 duquel il faut {'alfranchir pour la rendre rigoureuse. Au lieu de cou- 

 siderer coinine nous venons de le faire un disque phjsique charge d'elec- 

 tricite, Coulomb considere Taclion d'un plan tilcclrique circulaire sur uu 

 point place sur la norniale elevee jiar son centre a la distance /5 de 

 son centre. En nonimanl Z celte force, nous anrous 



Z = 



^dxdj 



(•r^-l-j'-t-i?")"' 



oil X et J sotil les coorilonnees d'un point quelconque du cercle. De la 

 Ion lire 



Z=zfi\ d X I • — — - r ^= -J- Const. [ . 



(') Voyoz page 67C ilu Volume ilc lAcaJcnue dcs Sciences de Paris poor ranncc 1788. 



