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a cetle distiibulion succedera ccllc qui convieiit a I'equilibie de hi 

 louilie qui couvie Ics deux fines du disque : c'esl-a-dire , t[uc rcpais- 

 seur electrique y deviendra variable conlbriuement u la fornuile doiuice 

 nar M. Biot a la page 277 du second Volume de son grand Traile do 

 Physique iniblie eu 1816. Mais, comuie nous supposons d'une fori 

 petite eteiidue le disque employe pour plan d'eprcuve , son action sur 

 un autre petit disque electrique qui en est liloigne dc plusicurs fois son 

 diametre sera, sensiblenicnl, la menie que si la couche y elait miifor- 

 meuient dislribuee. Car celte propriele a lieu , raeme pour des spheres 

 electrisces qui agissent sur un point eloigne de Icur centre ainsi que 

 Ion peut mieux sen convaincre par les calculs exjxises dans Ic § XIII. 

 D'apres celte consideration on ne doit pas craindre que les experiences 

 faites avec le plan d'epreuve puissent etre influencees par I'epaisseur 

 variable de la couche electrique qui le couvre. 



INeanmoins s'il s'agissait, non dun corps conducteur de figure quel- 

 conque, mais d'une sphere dont I'epaisseur electrique primitive serait F 

 et devenait j apres lui avoii- applique langeuticllement un disque assez 

 grand, Ton pourrait par I'egalite des masses du fluide electrique ctablir 

 I'equation 



ou S et S' designent, respectivcinent , la surface de la sphere et celle 

 du disque. Cette equation mise sous la forme 



est cellc qui , experimentalement , a ete verifiec par Coulomb avec la 

 resti-iction dont 11 park k la page 676 du Volume cile plus hant. 



