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(lento alia mancanza del Klo medesimo (§ 11.°), consideriamo Tequilibrio clet- 

 trostatico delle paglieltc, rclativo a questi due casi. Ritengansi percio le gia 

 stabilite denominazioni, dicasi u = 2?) I'angolo delle due pagliette fia loro 

 nel primo caso, e dicasi 9' I'angolo stesso nel secondo. Sc la tensione del- 

 r clcttrico indotto, c poscia divenuto libero, sia la stessa in questi due casi, 

 cbiaro chc cbiamando c' la carica elettrica, ed s' la superficic su cui tro- 

 vasi nel secondo caso uniformemente e liberamcnte distribuita, dovrcnio avere 



(14) 'L='-,. 



^ ' s s 



Quindi poste tulte le altrc circostanze uguali, avremo dalla (8), applicata al 

 secondo caso, la 



^ . s'seny' l/"r pa -■ 



nr r L2m/(1— sen|9')J ' 

 Dividendo la (8) per questa, e supponendo verificarsi la (14), sara 



__ seny l /"/ l — senly 'v 

 sen?'''^ V 1 — sen|p/ ' 



quindi, affinche questa equazione sia soddisfatta per valori angolari minori 

 di 90% dovra essere 



CO 



y =: p , ossia y' = — , donde (15) ... « = 2?' . 



Ciofe nel caso in cui si verifichi la (14), 1' angolo a formato dalle due pa- 

 gliette, fra le quali si tiova un filo verticale metallico, sara doppio di quello 

 9' , formato dalle pagliette medesime senza 1' indicato filo. 



Possiamo giungere alia stessa conseguenza piii speditamentc come sie- 

 gue. Alle distanze x , x^ dal centre del moto si prendano due punti; nel 

 primo caso uno sopra una paglietta, I'altro sopra il fllo metallico, nel se- 

 condo sopra le due pagliette. Le distanze A, Aj fra questi punti, saranno de- 

 terminate nei rispettiv! casi dalle 



A*=ar^ — 2xr,cosp-t-a;j^ A,^=a;'^ — 2xx^cos(p'-^-x^^ . 



Ma per Tcquilibrio elettrostatico, e supposta verificata la (14), oltre la parita 

 di tuttc Ic altre circostanze influenti nell' equilibrio medesimo, dovra essere 

 A = Aj ; quindi cos? = cosy' , donde 9 = p' , c finalmente w =2?' • 



