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 non e possibilc die cio si vcrifichi, perche i1 gas nel sccondo slato si trova 

 privo affatto di liquiilo; percio la (26) non puo valere neil'attuale terzo caso 

 per la ipotcsi mcdcsima; giacche mancheia la satmazione. 



In questo mcdosimo caso pero, S gn c idorando chc sc il gas nel sccondo 

 suo stato non rimanga piu in conlatto col liquido , 11 mescuglio di gas e 

 vapore, dcvc assoggettarsi alle cognite leggi doi voluini, che contengono soli 

 "asj percid chiamando w', , «V i volunii del mescuglio fluido clastico, ad una 

 stessa prcssione n, csscndo t, t' le temperature loro, e restando Ic altrc dc- 

 nominazioni gia stabilite, avremo 



La (28) fornisce il rapporto del due volumi, uno relative al primo stato 

 del gas, cioe alia temperatura t, ed alia pressione p del medesimo, 1' altro 

 al secondo suo stato, cioe alia temperatura t', ed alia pressione p'; con que- 

 sto di particolarc, clie il gas nel raggiungere il volume del secondo suo stato, 

 cessa di esserc in comunicazione col liquido, che gli ha fornito il vapore 

 nello stato primo; od in altri termini equivalenti, restando costante la massa 

 del vapore nci due stati^del gas medesimo ; pero mancando nel secondo la 

 saturazione. 



La formula (28), facendo in essa 



^ = 267' 



si trova coincidentc con quella data, pel caso medesimo, dal sig. Lame (luogo 

 citato p- 456). 



Supponiamo che un recipiente sia stato chiuso, dopo averc introdotto 

 in csso un liquido, uno o piii gas cogniti , un termometro , un barome- 

 tro, ed una sostanza organica, sia o no vivente. Supponiamo akresi chc il 

 volume del mescuglio gasoso, e chiuso in questo recipiente, sia semprc lo 



