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quostii ibriiiula coincide con (|iielia del sig. Lanio (luogo citato p. 451). 



Per niaggiorc scliiaiiineiilo della (2G), saia utile procurarc sotlo allra 

 forma, il rapporto del volumi, dato dalla rnedesiiiia; percio sieno (I, , d\, ic 

 densita dei vapor! a saturazione, relative alle teinpeiature t, l' ; rappresentino 

 m, , m',' Ic masse conispondonti; sara 



€,. m'r = e'., HI, , ovvero e„ d',. v',, = c\ d, Vi ; 



quindi 

 donde 



e,. d',{^-^^l')^c'^d.[\^^ 



d, e„(l-t-3<') 



Moltiplicando questa equazione per la (26), avremo 



■ v'c'd\. ^ e\.{p—c..) ^ e'.p— c e\. ^ 



^ V, d, e^{j)'—e\.) c,.p' — c„ e'„ ' 



ed in cio consiste il cercato rapporto, nel quale s' intende clie le masse 



j)i',, = v'„ d'c, , m, = V, dt 



saturino i volumi loro v'r , v, . 



Ora suppongasi die un gas, divenuto saturo di vapore, alia pressione p, i 



ed alia temperatura /, sia dal liquido rimosso del tutto, ed in qaesta separa- I (M- 

 zione da esso raggiunga la pressione p', alia temperatura t': vediamo per mezzo 

 della (27), quando in quesra ipotesi la (26) potra valere. Potranno aver luogo 

 nella (27) i tie scguenti casi : 



1.° c',. p = c,. p' , donde m',, = m, ; percio il gas col passare dal primo 

 al secondo stato, conservera la medesima quantita di vapore; laonde anche 

 uella ipotesi fatta, potra la formula (26) valere per questo primo caso; giac- 

 che semprc nel medesimo continuera la salurazioue. 



2." c'.. p < c., ;/ , donde m\^ < m, ; percio il gas passando nel secondo 

 stato, precipitera dal vapore; quindi eziandio nella riferita ipotesi, la (26) po- 

 tra servire pure per questo secondo caso; poiclie in esso noii manchera mai 

 la saturazione. 



3.° e'^p>-e,.p' , donde m',, >■ »i, ; percio il gas nel secondo stato do- 

 vrebbe assorbire del vapore, onde restar saturo ; ma nella ipotesi premessa 



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