PAR L. r. MENADIIEA 3 I •; 



roirespondail a la ligne (lu milieu dc la boiie , nommanl y Tangle tie 

 ileviation du fleau dans son ctat de repos , Ic moment de la resistance 

 «lu fd pourra tire cxprinie p^r lln(0 — •/) oii ti est iin (ocflicicnt 

 constant pour uu mcme fd ; car on sait par les experiences dclicatcs 

 «lc Com.oMD que la resistance a la torsion d'un CI metallique Ircs-delie 

 est proportionnclle h Tangle de torsion pourvu que celui-ci nc soil pas 

 assez grand pour dcplaccr les molecules de maniere a leur faire perdre 

 leur force de cohesion, proprietc dont Cavendish s'est egalemenl assure 

 lui-memc. 



li. Nous devons rechercher mainlenant quelles sent les forces d'at- 

 traction qui agissent pour deplacer le systeine. Ces forces sent : 



i.° L'altraction du poids M le plus proclie sur la sphere in. 



2° L'altraction du poids 31 le plus eloigne sur la menie sphere m. 



3." L'altraction du poids M sur la partie la plus rapprochee du fleau. 



4 ." L'altraction de la verge de cuivre qui supporte le poids M 

 sur la sphere m. 



5.° L'altraction de la botte qui contient Tinsti-ument sur la sphere m. 

 On aurait d'autres attractions a considerer, mais elles sont lellcment 

 peliles par rapport a celles que nous avons indiquees qu'elles jieuvent 

 etre entierement negligees, il en serait de mcme de celle de la boite 

 qui n'a etc calculee qua cause de la singularite des formules auxquelles 

 elle conduit. 



Dans tout le cours des calculs 6 sera considere comme un arc ires- 

 petit comme cela a reellement lieu dans les experiences ; ainsi Ton 

 pourra en negliger les puissances superieures a la premiere. 



En nommant ^ la partie des forces qui se rapporte aux allractions, 

 nous aurons : 



(2) /)•*<//« = —«/? (5— 7 )-+-//• »iV//n. 



CALCUL BE J^rWdm. 



I.' ATTRACTION UE LA SPHERE M LA PLl'S PROCHE SOR LA SPHliRE m. 



13. Pour determiner Taction des spheres nous parlirons du theoreme 

 connu , qu'une sphere homogene ailire en raison inverse du quarre des 

 distances comme si loute sa masse eiail reunie dans son centre. 



