TAR I., r. menadhea 343 



A, puisquc la resistance agiL tliirercmment dans le premier cas cjuc 

 dans le second. Ainsi pour chaque periodc de mouvemenl il faudra 

 employer dc nouvellcs equalions. Cela pose, pour ealculer le mouveinent 

 du fleau c'esl-a-dire rauipliludc des oscillations et la duree des vibra- 

 tions, je partirai d'abord des equalions (33). ol etant Tare dont le fleau 

 est ecarte dc sa position d'equilibre , lorstpie la vitesse angulaire est 

 nuUe , s'il n'exislalt aucnne resistance passive , le temps que le fleau 



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inettrait a y revenir serait tz= — , qui correspond a Tare U:=o. Mais 

 en veriu de la resistance ce temps est un peu augmente ; nous ferons 

 done «7=-7:-4-5 ou 5 est une quantite extremement petite dont on 

 pourra negliger le quarre, I'equation qui correspond a 6'=:o sera ainsi, 



o = a . < cos 



•(f + ^)H-^/^(^sin.(^-4-o^)-l(^+3)cos.0+o^) 



-9a"j|cos.0+o^)-^cos..(^-Hj)-^j ; 

 en developpant et ne retenaut que la premiere puissance de 5 on axu'a; 



I p 2 , ' 



^ 



et en s'en tenant au degrd d'approximation adopte , 



(35) 5^^a'^_L,^. 



Ainsi en designant par t le temps de la demi-oscillation on axira ; 



(36) raV= — h^Tfla'H ,p; 



